Metrología y normalización. Interferometría

2. Principios básicos de operación
3. Difracción e interferencia de la luz
4. Interferencia de fuentes puntuales
5. Interferometría: su relacion con la astronomía, los instrumentos utilizados, teoría y observaciones…
6. Demostración experimental de la ley, en general de la interferencia de la luz
7. Aplicaciones
8. Usos del interferómetro
9. División de la interferometría dimensional
10. Conclusión
11. Bibliografía

INTRODUCCION

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Thomas Young (1773 – 1829)

Thomas Young nació en Milvertone, Inglaterra, en junio de 1773; y vivió la revolución intelectual de fines del siglo.

La interferometría se basa en el fenómeno de la interferencia, que podemos producir cuando dos ondas luminosas de exactamente la misma frecuencia se superponen sobre una pantalla. Además de tener la misma frecuencia, estas ondas deben ser sincrónicas, es decir que sus diferencias de fase, y por lo tanto las distancias entre las crestas de ambas ondas, deben permanecer constantes con el tiempo. Esto es prácticamente posible sólo si la luz de ambas ondas que se interfieren proviene de la misma fuente luminosa. Pero si es solamente una fuente luminosa la que produce la luz, los dos haces luminosos que se interfieren deben generarse de alguna manera del mismo haz. Existen dos procedimientos para lograr esto: denominamos al primero división de amplitud y al segundo división de frente de onda.

Usando estos dos métodos básicos se han diseñado una gran cantidad de interferómetros, con los que se pueden efectuar medidas sumamente precisas. La figura 1 muestra dos interferómetros muy comunes, el primero es el sistema de dos rendijas de Young, que produce interferencia por frente de onda y el segundo es el de Michelson, que produce interferencia por división de amplitud.

EL Interferómetro es un instrumento que emplea la interferencia de ondas de luz para la medida ultraprecisa de longitudes de onda de la luz misma, de distancias pequeñas y de determinados fenómenos ópticos.

Existen muchos tipos de interferómetros, pero en todos ellos hay dos haces de luz que recorren dos trayectorias ópticas distintas determinadas por un sistema de espejos y placas que finalmente se unen para formar franjas de interferencia.

Para medir la longitud de onda de una luz monocromática se utiliza un interferómetro dispuesto de tal forma que un espejo situado en la trayectoria de uno de los haces de luz puede desplazarse una distancia pequeña —que puede medirse con precisión— y varía así la trayectoria óptica del haz. Cuando se desplaza el espejo una distancia igual a la mitad de la longitud de onda de la luz, se produce un ciclo completo de cambios en las franjas de interferencia.

La longitud de onda se calcula midiendo el número de ciclos que tienen lugar cuando se mueve el espejo una distancia determinada.

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  FIGURA 1: (a) Interferómetro de Young, que funciona por división de frente de onda y (b) interferómetro de Michelson, que funciona por división de amplitud.

  Sin duda el personaje más importante en el terreno de la interferometría es Albert Abraham Michelson (1852-1931), que nació un 19 de diciembre en Strzelno, Polonia. A los tres años de edad emigró con sus padres, primero a Europa occidental y después a Nueva York, posiblemente para huir del antisemitismo. Después de viajar por todo el continente americano, se establecieron finalmente en San Francisco. Cuando tenía 16 años, su padre se enteró de que existía la posibilidad de que su hijo ingresara a la Academia Naval de los Estados Unidos. Los problemas para lograr el ingreso fueron tan grandes que tuvieron que solicitar la ayuda personal del presidente Grant. Finalmente Michelson logró ingresar, y se graduó en 1873. En el curso de su carrera demostró una gran vocación para la óptica, más que para las actividades navales.

Después de graduarse, Michelson empezó a trabajar en el Departamento Naval de Annapolis, donde su primer trabajo fue medir la velocidad de la luz con el mismo método que León Foucault había empleado años antes. Su resultado superó notablemente al de Foucault. Después de esto le fue otorgado permiso para estudiar un año en Europa. A su regreso ingresó a la recién fundada Case School of Applied Science en la ciudad de Cleveland, donde conoció al profesor de química Edwin Williams Morley (1838-1923). Juntos se propusieron llevar a cabo un experimento interferométrico que había comenzado Michelson durante su estancia en Europa, para determinar si la Tierra estaba en reposo o en movimiento con respecto al éter, es decir, al medio en el que se propagaba la luz. Después de repetir el experimento varias veces y de atravesar múltiples calamidades y accidentes, en 1888 llegaron a la conclusión de que la franja de interferencia no se movía de posición cuando ellos lo esperaban, y por lo tanto se requería una explicación que no podían encontrar, para resolver satisfactoriamente el resultado del experimento.

Uno de los intentos de explicación era suponer que el éter estaba en reposo en relación con la Tierra. Sin embargo, esta conclusión no era aceptable, porque otros experimentos de varios investigadores demostraban que esto era imposible. Fueron muy numerosos los intentos de explicar el resultado inesperado del experimento, pero todos fracasaron porque ninguno podía dar una explicación satisfactoria para todas las observaciones relacionadas con la teoría.

Mientras tanto, con motivaciones muy diferentes e independientes, Albert Einstein (1879-1955), nacido en Ulm, Alemania, elaboró su teoría de la relatividad especial, que postulaba que la velocidad de la luz era siempre exactamente la misma en el vacío, independientemente de las velocidades relativas de la fuente luminosa y del observador. Esta teoría hacía completamente innecesaria la hipótesis de la existencia del éter. De esta manera quedaba explicado el resultado del experimento de Michelson y Morley. No se hablará especialmente en este libro sobre la vida y personalidad de Einstein, por ser sumamente conocidas. Baste con decir que Einstein y Newton son los dos científicos más grandes que ha tenido la humanidad.

Albert Michelson hizo una gran multitud de experimentos meterológicos, que sin lugar a dudas lo hacen merecedor del nombre de padre de la interferometría. Otro de sus trabajos importantes fue la medición de longitudes por medio de interferómetros, superando la precisión de cualquier medida efectuada hasta entonces. Michelson recibió el premio Nobel de física por sus trabajos interferométricos de precisión, en 1901.

PRINCIPIOS BASICOS DE OPERACIÓN

En alguna ocasión hemos visto pompas de jabón. Si las observamos con detenimiento nos damos cuenta de que muestran diversos colores.

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Interferencia de la luz en burbujas de jabón

A menudo pueden verse franjas coloreadas en la superficie de las burbujas de jabón. Estas franjas se deben a la interferencia entre los rayos de luz reflejados en las dos caras de la delgada película de líquido que forma la burbuja. En una parte de la burbuja, vista desde un cierto ángulo, la interferencia puede intensificar ciertas longitudes de onda, o colores, de la luz reflejada, mientras que suprime otras longitudes de onda. El color que se ve depende de las intensidades relativas de las distintas longitudes de onda en la luz reflejada. En otras zonas, vistas desde otros ángulos, las longitudes de onda que se refuerzan o se cancelan son otras. La estructura de las franjas de colores depende del espesor de la película de líquido en los distintos puntos.

Otra experiencia que seguramente el lector ha tenido es la de ver en la calle, después de que ha llovido, el agua que cayó sobre aceite. Uno observa que el charco de agua tiene diversos colores.

Estos fenómenos son dos ejemplos de interferencia de luz, fenómeno que ocurre cuando dos haces de luz llegan a la misma región del espacio.

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Difracción e interferencia de la luz

Cuando la luz pasa a través de una rendija cuyo tamaño es próximo a la longitud de onda de la luz, ésta se difracta, se produce un cambio en la forma de la onda. Cuando la luz pasa a través de dos rendijas, las ondas procedentes de una rendija interfieren con las ondas que vienen de la otra. La interferencia constructiva tiene lugar cuando las ondas llegan en fase, es decir, cuando las crestas (o los valles) de una onda coinciden con las crestas (o los valles) de la otra onda, formando una onda con una cresta (o un valle) mayor. La interferencia destructiva se produce cuando las ondas llegan en oposición de fase, es decir, cuando la cresta de una onda coincide con el valle de la otra onda, cancelándose mutuamente para producir una onda más pequeña o no producir onda alguna.

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Interferencia de fuentes puntuales

Este diagrama de interferencias se formó moviendo dos varillas rítmicamente arriba y abajo en una bandeja de agua. Se pueden observar efectos similares al meter y sacar del agua dos dedos u observando a dos patos nadando en un estanque cerca uno de otro. Las ondas procedentes de una de las fuentes puntuales (la varilla, el dedo o el pato) interfieren con las que proceden de la otra fuente. Si dos crestas llegan juntas a un punto, se superponen para formar una cresta muy alta; si dos valles llegan juntos, se superponen para formar un valle muy profundo (interferencia constructiva). Los anillos brillantes y oscuros son zonas de interferencia constructiva. Si la cresta de una fuente llega a un punto a la vez que el valle de la otra, se anulan mutuamente (interferencia destructiva). Las líneas oscuras radiales son zonas de interferencia destructiva.

Supóngase que dos ondas como las mostradas en las figuras 2(a) y 2(b) llegan a una región del espacio. El efecto neto que producen estas ondas en cada punto es la combinación de ambas. Esta última afirmación significa lo siguiente: consideremos el punto P, en el cual la onda a tiene una amplitud representada por AB, mientras que la onda b tiene una amplitud dada por CD; notamos que ambas amplitudes tienen el mismo sentido, es decir, hacia arriba; por tanto, la amplitud neta en el punto P es la suma de las amplitudes AB más CD, que da la amplitud AD mostrada en la figura 8(c). Siguiendo este procedimiento para cada punto, encontramos que la onda resultante de la combinación de las ondas a y b es la onda c mostrada en la figura 8. Se dice que la interferencia de las ondas a y b da lugar a la onda c.

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Figura 2. Dos ondas en fase, (a) y (b), interfieren constructivamente dando como resultado la onda (c).

En el caso particular que estamos tratando, nos damos cuenta de que las ondas que interfieren son tales que cuando una de ellas tiene un máximo, la otra también lo tiene (punto Q de la figura 2); mientras que cuando una de ellas adquiere un mínimo, la otra también lo adquiere Se dice que las ondas que interfieren están en fase. Vemos que la onda resultante (c) tiene una amplitud igual a la suma de las amplitudes de cada una de las ondas que interfieren. Las ondas, por decirlo así, se refuerzan una a la otra. Este caso se llama interferencia constructiva.

Puede darse también otra situación en que las ondas que interfieren sean tales que cuando en un punto determinado una de ellas tenga una amplitud en un sentido, la otra tenga una amplitud en el otro sentido, como se muestra en la figura 3.

Se dice que estas ondas están fuera de fase. Consideremos el punto P, en el cual la onda a tiene amplitud AB y la onda b tiene amplitud CD. A diferencia del caso arriba tratado, ahora los sentidos de las ondas son opuestos; mientras una tiene amplitud hacia arriba, la otra tiene amplitud hacia abajo.

Por lo tanto, la amplitud neta ahora es la diferencia entre AB y CD, que da el valor RL mostrado en la figura 9 (c). La onda resultante es la c. Notamos que en este caso la amplitud de la onda resultante es menor que la que tiene la onda de la figura 2(b).

Por decirlo así, una onda cancela el efecto de la otra. Hay interferencia destructiva. Si ocurriese el caso en que las ondas que interfieren tuvieran justamente la misma amplitud, pero estuvieran absolutamente fuera de fase, entonces la cancelación sería completa; en este caso las cantidades AB y CD serían iguales, por lo que su diferencia RL sería cero.

En consecuencia, el resultado neto es que ¡no hay onda! La interferencia es ahora completamente destructiva, esto podemos verlo en la sig. figura (3).

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Figura 3. Dos ondas fuera de fase, (a) (b), interfieren destructivamente dando como resultado la onda (c).

Si las ondas que interfieren son tales que no están en fase ni completamente fuera de fase, la interferencia da lugar a una onda como la mostrada en la figura 3(c). No hay ni reforzamiento ni destrucción completos, se da una combinación intermedia entre los casos arriba descritos.

Los efectos de la interferencia tanto constructiva como destructiva se pueden observar con la luz en un experimento como el que se describe a continuación:

Consideremos una fuente de luz S (Figura 4) de un solo color. Esto significa que se tiene una onda de una sola longitud de onda bien determinada. Se hace incidir la luz que sale de la fuente sobre una pantalla FG que tiene dos rendijas A y B. Si no hubiese difracción de los haces de luz en cada una de las rendijas, entonces en la pantalla LK solamente quedarían iluminadas las zonas RS y TU. Sin embargo, si la longitud de onda de la luz incidente es del mismo orden que las dimensiones de las rendijas, entonces cada una de ellas difracta al haz que pasa por ellas y en un punto como el Q, que no está dentro de los haces BUT o ASR, llegan dos ondas, provenientes de cada una de las rendijas, y estas dos ondas interfieren. Así del otro lado de la pantalla FG existen dos ondas que interfieren.

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Figura 4. Si la luz se propagara en línea recta solamente quedarían iluminadas las zonas UT y SR.

Consideremos ahora lo que ocurre en la pantalla KL. En un punto de la pantalla como el O (Figura 5) las dos ondas llegan en fase, por lo que hay interferencia constructiva. En consecuencia, en el punto O debe verse luz intensa. En un punto como el P, las ondas llegan completamente fuera de fase, por lo que hay interferencia destructiva. Por lo tanto, en P no hay luz, es decir, debe estar oscuro. En otro punto como el Q, las ondas llegan en fase, por lo que debe haber luz intensa, etc. Esto significa que en la pantalla KL debemos ver bandas de luz intensa seguidas de bandas oscuras. Efectivamente esto es lo que ocurre. En la figura 12 se muestra lo que se observa en la pantalla KL. En este patrón de interferencia se aprecian bandas de luz intensa seguidas de bandas completamente oscuras.

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Figura 5. Al pasar las ondas por cada rendija se doblan, debido a la difracción, e interfieren. En el punto O las ondas llegan en fase; en el punto P llegan fuera de fase;en el punto Q llegan en fase, etcétera.

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Figura 6. Patrón que se forma en la pantalla KL de la figura 5.

Regresando a los fenómenos mencionados al principio de este capítulo, solamente queremos mencionar que tanto en la pompa de jabón como en el charco con aceite la luz blanca que llega, por ejemplo, la del Sol, se separa en varios rayos y los así formados interfieren dando lugar a patrones de interferencia. Ahora bien, dado que el patrón de interferencia que se forme depende de la longitud de onda de la luz y en vista de que la luz blanca está compuesta de muchos colores, es decir, de muchas longitudes de onda, entonces cada color forma un patrón característico. Las posiciones de los máximos iluminados dependen de la longitud de onda; diferentes longitudes de onda resultan en diferentes posiciones de sus máximos. Lo que vemos entonces es la combinación de los patrones de interferencia para diferentes colores. Ya que el patrón de interferencia que se forme depende de la longitud de onda de la luz, al ocurrir este fenómeno la luz blanca se separa en sus componentes. Es por ello que en la pompa y el charco observamos diversos colores.

Volvamos al caso de la figura 6. Las posiciones en que se encuentran tanto los puntos iluminados como los oscuros dependen de varias cantidades: de la distancia AB entre las rendijas, de la distancia D entre las pantallas FG y KL y de la longitud de onda de la luz que se usa. En efecto, si se cambia la posición de la pantalla LK entonces los puntos en que las ondas están en fase ya no serán los mismos que cuando la distancia era D; lo mismo pasa para aquellos puntos en que las ondas están fuera de fase. De manera similar, cuando se cambia la distancia AB entre las rendijas, la separación entre las ondas que interfieren cambia y por consiguiente, los puntos de interferencia tanto constructiva como destructiva cambian. Asimismo, al variar la longitud de onda de la luz incidente, también cambia visiblemente el patrón de interferencia que se forma.

La relación entre los factores de los que depende el patrón de interferencia puede usarse de diferentes maneras, como se describe a continuación.

Una posibilidad es dar el valor de la longitud de onda de luz incidente así como las características geométricas tanto de la rendija como la distancia entre las pantallas. Entonces es posible predecir el patrón de interferencia que se formará en la pantalla LK.

Otra posibilidad es dar las características geométricas del arreglo, es decir, la distancia entre las rendijas y la distancia D entre las pantallas y además dar el patrón de interferencia que se forma en LK. Dado este patrón, uno puede medir la distancia que hay entre el centro de una banda iluminada y el centro de una banda oscura. Con todos estos valores se puede inferir el valor de la longitud de onda de la luz incidente. Usado de esta manera, este arreglo se llama espectroscopio de interferencia. Este aparato sirve para encontrar los valores de las longitudes de onda de haces luminosos.

Finalmente, si se da el patrón de interferencia que se forma en la pantalla LK así como la longitud de onda de la luz incidente, se pueden inferir las características geométricas de arreglo. Es decir, es posible obtener entonces, por ejemplo, el valor de la longitud de la separación entre las rendijas.

INTERFEROMETRIA: SU RELACION CON LA ASTRONOMIA, LOS IN= STRUMENTOS UTILIZADOS, TEORIA Y OBSERVACIONES… La interferometria se vale de la propiedad de los espejos de los telescopios llamada resolución, que se puede expresar de la siguiente forma: ángulo resuelto= 3D1.22longitud de onda/diametro del espejo mientras mas pequeño sea tu ángulo, mucho mas nítida será tu imagen; así, mientras mas grande el espejo, mejor será la resolución; pero no se pueden hacer telescopios demasiado grandes. Sin embargo, existe otra propiedad de los espejos, y es que esta formula de resolución también puede aplicarse a espejos que no sean precisamente redondos, y en este caso el diámetro se sustituye por la distancia mas grande entre cualesquiera dos zonas del espejo. Así, imagina que tienes este espejo enorme, y empiezas a quitarle porciones en todos lados, y solo dejas unas=20 cuantas en las orillas. Lo que tendrías es un conjunto de espejos pequeños, los cuales, al juntar la luz de todos en un solo punto, se comportan como este mismo espejo grande, conservando la resolución original. En pocas palabras, la interferometria es el valerse de muchos telescopios pequeños usados al mismo tiempo para simular uno de mayor tamaño y asi obtener imágenes de mejor calidad. Saludos, =20

DEMOSTRACION EXPERIMENTAL DE LA LEY, EN GENERAL DE LA INTERFERENCIA DE LA LUZ

Haciendo algunos experimentos sobre franjas de colores acompañadas por sombras, he encontrado una prueba tan simple como demostrativa de la interferencia de dos porciones de luz, la cual he intentado establecer, la cual pienso exponer ante la Sociedad Real como una corta proposición ante los hechos que me parecen definitivos. La proposición sobre la cual quiero insistir en el presente es simplemente ésta, que las franjas de colores son simplemente producidas por la interferencia de dos porciones de luz, pienso que no será contradicha por el mayor detrimento, yo relataré que la proposición es por los experimentos que relataré, los cuales pueden repetirse con gran facilidad, siempre que brille el sol y sin otro aparato que la propia mano.

Experimento1. He hecho un pequeño agujero en una ventana cerrada, y lo he cubierto con una pieza de papel delgado, el cual perforé con una aguja fina. Por comodidad, coloqué un lente pequeño fuera de la ventana cerrada, en tal posición que refleja la luz del sol en una dirección aproximadamente horizontal, sobre la pared opuesta causando que el cono de divergencia de la luz pase sobre una mesa, sobre la que hay varias tarjetas de papel. Yo induzco el rayo de luz a pasar a través de la tarjeta. De 1/30 de pulgada de ancho, y observo su sombra, ya sea sobre la pared o sobre las tarjetas colocándolas a diferentes distancias. A los lados de las franjas de colores, sobre cada lado de la sombra, pero dejando la parte central de la sombra siempre clara. Ahora estas franjas eran los efectos unidos de las porciones de luz que pasan sobre cada lado de las tarjetas, y se deflectan, o mejor, se difractan en las sombras. Para una pantalla pequeña, colocada a unas cuantas pulgadas de la tarjeta, de modo que reciba la sombra de los extremos sobre su margen, todas las franjas las cuales han sido observadas antes en la sombra de la pared, desaparecen inmediatamente, aunque la luz deflectada sobre el otro lado siga su curso y aunque ésta sufra una modificación en la proximidad de la tarjeta. Cuando la pantalla interpuesta estaba más lejos de la estrecha tarjeta, fue necesario sumergir más profundamente en la sombra para desaparecer las líneas paralelas; por aquí, la luz difractada del extremo del objeto ha penetrado más en la sombra. No fue por falta de intensidad de luz que una de las dos porciones fuera incapaz de producir solamente franjas; por lo que cuando ambas estaban interrumpidas, las líneas aparecían siempre que la intensidad era reducida de un décimo a un veinteavo.

Experimento 2. Las crestas de las franjas descritas por el ingenio y la exactitud de Grimaldi (físico matemático), 1 quien produjo una variación elegante del experimento anterior, y un ejemplo interesante e un cálculo referente a él. Cuando la sombra se forma por un objeto que tiene terminaciones regulares, junto a las franjas generalmente exteriores, existen dos o tres alteraciones de colores, empezando por la línea que bisecta el ángulo, dispuesta en cada lado, en curvas, las cuales convergen juntas a la línea bisectada y la cual converge en algún lado hacia ella, de modo que ellas llegan más lejos del punto angular. Estas franjas son

1 Se refiere al efecto que produce la luz al difractarse por la esquina de un objeto.

también el efecto unido de la luz que es directamente deflectada hacia la sombra, de cada una de las líneas exteriores del objeto. Si una pantalla es colocada a pocas pulgadas del objeto, sólo se percibe uno de los lados de la sombra, desapareciendo toda la franja. Si de lo contrario, el punto rectangular de la pantalla está opuesto al punto de la sombra, sólo se recibe el ángulo de la sombra en este extremo y las franjas permanecen imperturbables.

De los anteriores experimentos, Young midió, haciendo variar la abertura, la distancia de las líneas de interferencia, y además, mediante este experimento muestra que la luz se comporta como si fuera una onda.

APLICACIONES

La interferometría es ahora una herramienta indispensable en muchas actividades en las que sea necesario realizar mediciones. A partir de 1947 se han extendido estas técnicas a las ondas de radio, iniciándose así la radiointerferometría astronómica. Hoy en día, por medio de técnicas interferométricas se pueden realizar una gran variedad de medidas sumamente precisas, entre las que podemos mencionar las siguientes:

a) Medida y definición del metro patrón. El primero que tomó la longitud de onda de la luz como referencia para especificar longitudes de objetos fue Michelson. Esto se hace por medio del interferómetro que se muestra en la figura 19, donde el primer objetivo es medir la separación entre dos espejos, los que forman un sistema llamado etalón. La separación entre los espejos del etalón es un múltiplo entero de medias longitudes de onda de la luz empleada, a fin de que los haces reflejados en ambos espejos del etalón estén en fase. El proceso es bastante laborioso, pues hay necesidad de usar un gran número de etalones, donde cada uno tiene aproximadamente el doble de longitud que el anterior. La razón de este largo proceso es que no es posible contar las franjas de interferencia que aparecen al ir moviendo uno de los espejos hasta llegar a la distancia de un metro. La limitación es la coherencia del haz luminoso, que se describirá más tarde en la sección de láseres. Actualmente, con el láser, es mucho más simple la medición del metro patrón por interferometría.

En 1960 el metro fue definido como igual a 1650 763.73 longitudes de onda en el vacío, de la luz emitida en una cierta línea espectral del kriptón-86. Sin embargo, en lugar de definir el metro y luego medir la velocidad c de la luz usando esta definición, es posible hacer lo contrario.

Es decir, se define primero la velocidad c de la luz como una cierta cantidad de metros recorridos en un segundo, de donde podemos escribir:

c = d/t

El siguiente paso es definir el metro como la distancia recorrida por la luz en un tiempo igual a 1 /c. Esto es lo que actualmente se ha hecho para definir el metro.

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Figura 7. Interferómetro de Michelson con etalón, para medir longitudes

b) Medida de las deformaciones de una superficie. Frecuentemente, debido a causas muy variadas, una superficie puede tener deformaciones pequeñísimas que no son detectables a simple vista. A pesar de su reducida magnitud, estas deformaciones pueden ser el síntoma de problemas graves presentes o futuros. Como ejemplo, podemos mencionar una fractura de un elemento mecánico de un avión o de una máquina. Otro ejemplo es un calentamiento local anormal en un circuito impreso o en una pieza mecánica sujeta a fricción. Finalmente, Otro ejemplo es una deformación producida por esfuerzos mecánicos que ponen en peligro la estabilidad del cuerpo que los sufre. Es aquí donde la interferometría tiene un papel muy importante, detectando y midiendo estas pequeñísimas deformaciones de la superficie. Esta aplicación de las técnicas interferométricas es especialmente útil y poderosa si se le combina con técnicas holográficas, como se verá más adelante, en un proceso llamado interferometría holográfica. La figura 20 muestra un ejemplo de deformación local de la superficie de una cubeta de plástico, medida con interferometría holográfica.

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Figura 8. Detección interferométrica de deformaciones.

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Figura 9. Interferograma del espejo de un telescopio.

c) Determinación de la forma exacta de una superficie. Las superficies ópticas de los instrumentos modernos de alta precisión tienen que tallarse de tal manera que no tengan desviaciones de la forma ideal, mayores de una fracción de la longitud de onda de la luz. Para hacer el problema todavía más difícil, la superficie muy frecuentemente no es esférica sino de cualquier otra forma, a la que de modo general se le denomina asférica. Esta superficie asférica puede ser, por ejemplo, un paraboloide o un hiperboloide de revolución, como ocurre en los telescopios astronómicos, donde además la superficie a tallar puede ser de varios metros de diámetro. Es fácil comprender lo difícil que resulta tallar una superficie tan grande. Sin embargo, el problema principal es medir las deformaciones de la superficie respecto a su forma ideal. Esto se hace mediante la interferometría, con técnicas muy diversas y complicadas que no es posible describir aquí. La figura 21 muestra el interferograma del espejo principal o primario de un telescopio. Si la superficie fuera perfectamente esférica, las franjas de interferencia serían rectas. La pequeña curvatura de las franjas se debe a que la superficie es ligeramente elipsoidal en lugar de esférica, aunque la desviación es apenas alrededor de media longitud de onda, lo que es aproximadamente tres diezmilésimas de milímetro.

d) Alineación de objetos sobre una línea recta perfecta. Es frecuente que aparezca la necesidad de tener una línea recta de referencia muy precisa en una gran cantidad de actividades ingenieriles de tipo muy diverso. Por ejemplo, la bancada o base de un torno de alta precisión debe ser tanto más recta cuanto más fino sea el torno. En este problema y muchos otros en los que se requiera alinear algo con muy alta precisión, la interferometría es un auxiliar muy útil.

e) Determinación muy precisa de cambios del índice de refracción en materiales transparentes. Los vidrios ópticos, plásticos o cristales que se usan en las lentes, prismas y demás elementos ópticos tienen que ser de una alta homogeneidad tanto en su transparencia como en su índice de refracción. Esto es especialmente necesario si el instrumento óptico que los usa es de alta precisión. Esta homogeneidad de los materiales transparentes se mide con la tolerancia que sea necesaria por medio de interferometría.

f) Determinación muy precisa de velocidades o de variaciones en su magnitud. Cuando una fuente luminosa se mueve respecto al observador, es bien sabido que la longitud de onda de la luz tiene un cambio aparente, alargándose o acortándose, según que el objeto luminoso se aleje del observador o se acerque a él, respectivamente. Este es el llamado efecto Doppler, que se descubrió primero para las ondas sonoras y posteriormente para la luz. Por medio de interferometría se pueden detectar y medir variaciones sumamente pequeñas en la longitud de onda, lo que permite detectar movimientos o cambios también muy pequeños en la velocidad de un objeto. Esta propiedad se ha usado en muy diversas aplicaciones, entre otras, la medida de la velocidad del flujo de líquidos o de gases.

g) Medición de ángulos. Los ángulos, al igual que las distancias, también se pueden medir con muy alta precisión por medio de técnicas interferométricas. Por ejemplo, el paralelismo entre las dos caras de una placa de vidrio de caras planas y paralelas, o el ángulo recto entre las dos caras de un prisma se pueden medir con una incertidumbre mucho menor de un segundo de arco, lo que es totalmente imposible de lograr por otros métodos.

La lista podría continuarse, pero con estos ejemplos es suficiente para darnos cuenta de la enorme utilidad de la interferometría, o sea del uso de las ondas de luz como unidad de medida.

USOS DEL INTERFERÓMETRO

Cuando se conoce la longitud de onda de la luz empleada, pueden medirse distancias pequeñas en la trayectoria óptica analizando las interferencias producidas. Esta técnica se emplea para medir el contorno de la superficie de los espejos de los telescopios. Los índices de refracción de una sustancia también pueden medirse con el interferómetro, y se calculan a partir del desplazamiento en las franjas de interferencia causado por el retraso del haz. El principio del interferómetro también se emplea para medir el diámetro de estrellas grandes relativamente cercanas, como por ejemplo Betelgeuse. Como los interferómetros modernos pueden medir ángulos extremadamente pequeños, se emplean —también en este caso en estrellas gigantes cercanas— para obtener imágenes de variaciones del brillo en la superficie de dichas estrellas.

El principio del interferómetro se ha extendido a otras longitudes de onda, y en la actualidad está generalizado su uso en radioastronomía.

DIVISION DE LA INTERFEROMETRIA DIMENSIONAL

LABORATORIO DE INTERFEROMETRÍA

CONCLUSION

Como conclusión de toda la historia anterior se desprende que, en ciertos experimentos, se puede considerar a la luz como una onda transversal, mientras que en otros es necesario considerarla como un flujo de partículas llamadas fotones, cuya energía individual depende de la frecuencia de la onda. Sin embargo, en la gran mayoría de los casos, sobre todo en aquellos en los que interviene la metrología, es suficiente utilizar el concepto de onda transversal.

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Figura 10. Parámetros importantes en una onda.

BIBLIOGRAFÍA

"OPTICAL METROLOGY"

3RD EDITION, KJELL J. GASVIK

HTTP://WWW.FOTOMUNDO.COM/TECNIC/ARTICULOS/INTERFEROMETER.SHTML

HTTP://MISIONES.ASTROSETI.ORG/KEPLER/ARTICULO

http://GEOCITIES.COM/PARIS/PARC/1124/INTERFEROMETRIA.HTML

ENCARTA 2004

CATEDRATICO:

ING. PEDRO ZAMBRANO

INTEGRANTES:

EVER JESUS GONZALEZ CARRILLO

FEDERICO OLIVAS CHAPARRO