El teorema de Bernoulli, nos dice que al aumentar la velocidad la presión disminuye, por lo tanto en las zonas donde la presión ha disminuido aparecerán unas fuerzas iguales en modulo, pero con sentido opuestos:
F = F´
Por lo tanto la esfera no experimentara ningún desvío en su trayectoria.
Consideremos el caso de que la esfera gira, sobre el eje perpendicular al dibujo:
Este giro, hace que arrastre una parte del fluido que hay a su alrededor. Así, la velocidad en el punto 3 de la figura será mayor que la existente en el punto 2.
V3 > V2
Por lo tanto al aplicar el teorema de Bernoulli las fuerzas debidas a la presión no son iguales:
F > F´
Por lo tanto aparece una fuerza aerodinámica neta, que tiende a desplazar la esfera en la dirección F. Esto se conoce con el nombre de efecto Magnus.
El efecto Magnus es bien conocido en muchos juegos de pelota, en los que se conoce con el nombre de "efecto".
Perfil aerodinámico
En la figura se representa el perfil del ala de un avión, con un determinado ángulo de ataque, dentro de una corriente de aire laminar.
Si aplicamos de una manera cualitativa la ecuación de continuidad y el teorema de Bernoulli, se llega a las siguientes conclusiones:
- La máxima deformación de las líneas de corriente se produce en la zona superior del borde de ataque, por lo tanto hay un aumento de velocidad del fluido, consecuentemente, esto lleva implícito una disminución de presión, muy marcada en el borde de ataque, disminuyendo hacia el borde de fuga.
- Justo por debajo del borde de ataque se aprecia una zona que no hay líneas de corriente (4), la velocidad del fluido en esta zona es nula, es la denominada zona de remanso. Por el teorema de Bernoulli la presión aumentará en el borde de ataque, encontrando una zona de sobrepresión, disminuyendo conforme se entra en el perfil hacia el borde de fuga.
- Finalmente por debajo del perfil y cerca del borde de fuga, se produce un pequeño aumento de la velocidad y por lo tanto una pequeña depresión, que compensará en parte, la producida en la misma zona por encima del perfil.
El resultado de la distribución de presiones, a lo largo del perfil, es una fuerza dirigida hacia arriba, la componente de esta fuerza perpendicular a la velocidad del viento será la sustentación (F) que se encontrará aplicada en el llamado centro de presiones (Cp).
Como se puede intuir, si variamos el ángulo de ataque, también variará la distribución de las líneas de corriente y en consecuencia las velocidades y la distribución de presiones a lo largo del perfil. Esto implicará una nueva distribución de fuerzas y una nueva resultante aplicada a un nuevo centro de presiones.
En pruebas en túneles de viento se establecen gráficas en las que se representan la variación de Cp respecto al ángulo de ataque a del perfil alar.
Teoría De Zhukovsky Aplicada A Una Superficie Plana
Sea una superficie plana e infinita, sin espesor, sin peso y rígida, de ancho a (cuerda) e infinitamente larga, dentro de una corriente de aire laminar de velocidad V, con un ángulo de ataque a muy pequeño.
Siendo
x: la distancia al borde de ataque
+: para la superficie superior
–: para la superficie inferior
X = 0 v = ¥ X = a v = V
Sobre la superficie: v > V
Bajo la superficie : v < V
- La velocidad del aire v justo sobre la superficie, tendrá como expresión:
- La resultante de las fuerzas aerodinámicas por unidad de longitud aplicadas en el centro de presiones Cp es perpendicular a la dirección del viento e igual a:
: densidad del aire
Dicha fuerza se puede descomponer en Fy perpendicular a la superficie y Fx paralela a la misma. Fy es la resultante de las fuerzas debidas a la presión dinámica y Fx es una fuerza de succión en dirección del borde de ataque, debida a las altas velocidades de la corriente de aire que se genera.
Aplicando los postulados citados al principio, con respecto a la superficie plana y dentro de una corriente de aire laminar V, un pequeño ángulo de ataque a , observamos que:
Velocidad en la cara superior: Vs > V
Velocidad de la cara inferior: Vi < V
Estas velocidades tenderán a V conforme se acerquen al borde de fuga.
La situación real en el borde de ataque de la superficie no será infinita, tal como predice la fórmula de Zhukovsky, sino más bien a una velocidad alta como consecuencia de la deformación producida por el "grosor" de la superficie.
Aplicando la ecuación de continuidad y el teorema de Bernoulli a la distribución de velocidades, veremos que existe una depresión en la cara superior, muy fuerte en el borde de ataque y una sobrepresión en la cara inferior. Decreciendo estas al alejarse del borde de ataque.
A medida que aumenta el ángulo de ataque, la corriente laminar se degrada y empiezan a aparecer turbulencias. Éstas, hacen cambiar la distribución de las presiones y por tanto se modifica el centro de presiones (Cp). Además, como el aire tiene una cierta viscosidad, empiezan a aparecer fuerzas de rozamiento en la superficie, son las llamadas fuerzas de remoción, que aparecen cuando el ángulo a es importante.
Para diferentes ángulos de ataque, existirá una posición del centro de presiones (Cp) distinta. Por medio de resultados experimentales en túneles de viento, se mide dicha posición. (ver gráfica).
Como se puede apreciar en la gráfica y de acuerdo con la formula de Zhukovsky, para ángulos de ataque comprendidos entre 0º y 20º, la posición del centro de presiones (Cp), no varía y se localiza a un cuarto de la distancia o cuerda "a"
3. Balance De Fuerzas En Una Cometa Plana Ideal
Cometa plana ideal. Terminología
- Cometa ideal: Superficie plana, rígida, muy larga, rectangular y mucho más ancha que alta.
- Envergadura (e): Anchura máxima de la cometa.
- Cuerda (c): Dimensión de la sección central de la cometa.
Aspecto (D):- Brida: Dispositivo formado por uno o más cabos de cuerda que sirven para unir la cometa con la línea o hilo y permiten fijar el ángulo de ataque.
- Hilo: Elemento de unión entre la cometa y el piloto. En el caso de la cometa ideal tiene que ser resistente, ligero, largo e inextensible.
- Borde de Ataque: Borde de la cometa por donde incide el viento.
- Borde de Fuga o Salida: Borde de la cometa por donde sale el viento.
- Cola o elemento estabilizador: Como ocurre con cualquier objeto volador, las cometas tienen tres ejes de rotación: cabeceo, balanceo y guiñada. Para que la cometa tenga un vuelo estable es necesario el control de los tres ejes, impidiendo su giro respecto a los mismos. Mediante el hilo y las bridas se consigue el control del cabeceo y el balanceo. La guiñada se consigue mediante una cola o elementos estabilizadores más complejos en otros tipos de cometas.
Velocidad del viento ( ): Vector que define la velocidad y dirección del viento respecto a tierra.
Velocidad de la cometa( ): Vector que define la velocidad y dirección de la cometa respecto a tierra
Velocidad Relativa ( ) :Vector que define la velocidad y la dirección del viento respecto a la cometa.- Ángulo de ataque (b ): Es el ángulo que existe entre la cuerda y el vector de velocidad relativa.
- Ángulo de incidencia (a ): Es el ángulo que existe entre la cuerda y el vector de velocidad del viento. En una cometa de un solo hilo b = a .
- Elevación (q ): Es el ángulo que forma el hilo y el suelo.
- Centro de presiones (Cp): Punto de aplicación de la resultante de todas las fuerzas aerodinámicas debidas al viento.
- Centro de gravedad (Cg): Punto de aplicación de todas las fuerzas debidas a la gravedad o peso de la cometa.
- Centro de embridado (Ce): Punto de aplicación de la fuerza de tensión del hilo.
Fuerzas Aerodinámicas En La Cometa Plana Ideal
Tal como se vio en el apartado donde se exponía la teoría de Zhukovsky para una superficie plana, bajo un determinado ángulo de ataque, el viento, al incidir sobre la cometa, hace que aparezca una fuerza perpendicular a la dirección del viento y aplicada en el centro de presiones (Cp). Debido a que el aire no es un fluido ideal, el efecto de la viscosidad, hace que exista una componente de resistencia en la dirección del fluido, aplicada también en el centro de presiones.
A la componente perpendicular a la corriente de aire (L), se llama sustentación y a la paralela a la misma (D), resistencia. La composición de ambas (Fa), es la resultante de las fuerzas aerodinámicas.
La fuerza de sustentación, es la que tiende a elevar la cometa, como veremos más adelante, venciendo el peso de la cometa y del hilo. La fuerza de resistencia, que tiende a arrastrarla, es compensada por la tensión del hilo.
Como ya se ha dicho anteriormente el valor estas fuerzas aerodinámicas y la ubicación del centro de presiones varían con el ángulo de ataque.
Fuerzas Gravitatorias En La Cometa Plana Ideal
Son el peso de la cometa y el peso del hilo.
En la cometa plana el peso (P) de la misma esta aplicado en el centro de gravedad (Cg), el cual se ubica según sea la geometría de la cometa.
El peso del hilo (PL) es la suma del peso propio del mismo más su rozamiento con el viento. Estará aplicado en el punto de unión de la brida con el hilo (B). Esta circunstancia hace que se genere un momento que tienda a variar el ángulo de ataque de la cometa limitándonos la altura máxima a alcanzar por la misma.
Las fuerzas de gravedad se oponen al vuelo de la cometa, esta es la razón de que para poder volar una cometa hay que emplear materiales ligeros en su construcción.
Fuerzas Debidas A La Tensión Del Hilo En La Cometa Ideal
Para que una cometa ideal vuele en equilibrio, la fuerza de sustentación (L) debe vencer las fuerzas gravitacionales (P y PL), pero esta fuerza aerodinámica puede ser superior al peso y por tanto debe aparece una tercera fuerza que compense este exceso, es la denominada tensión del hilo (T).
La fuerza de tensión, se encuentra aplicada en el punto de unión de la brida con el hilo (Cb), y es tangente en ese punto a la forma que adquiere el hilo en el vuelo.
La tensión en ese punto se puede descomponer en una componente vertical (Tv), que compensará el exceso de fuerza de sustentación y una componente horizontal (Th), que anulará el efecto de la resistencia del aire.
La tensión del hilo, se transmite a través del mismo hasta el piloto, siendo la fuerza que hay que realizar para mantener la cometa bajo control.
4. Equilibrio En El Vuelo De Una Cometa Plana Ideal
"El equilibrio es tan solo un instante de perfección, la estabilidad es más: es la permanente probabilidad de que el equilibrio no esta lejos"
"Harm van Veen. The Tao of Kiteflying"
En este apartado, vamos a considerar las condiciones para que una cometa plana ideal vuelo en equilibrio. Para simplificar las cosas realizaremos este estudio sobre el plano vertical del viento.
Un cuerpo sometido a un numero de fuerzas se dice que esta en equilibrio cuando se cumple que la resultante de todas las fuerzas es nula y el momento total respecto a cualquier eje de giro esta compensado.
Una vez alcanzado el equilibrio hay que cerciorarse si el mismo es estable. Esto ocurre si ante la respuesta a una pequeña perturbación de su estado (desplazamiento, empuje, etc.), el sistema se desvía poco de esta posición de equilibrio, reaccionando para volver a una posición estable. En caso contrario el equilibrio será inestable.
Consideremos la cometa plana ideal con todas sus fuerzas aplicadas:
1) Condiciones De Viento Fuerte
Para vientos superiores a 20 km./h, el peso P de la cometa puede despreciarse en comparación con la fuerza aerodinámica. Si aplicamos las condiciones de equilibrio en esta nueva situación, se llega a la conclusión que:
Conocido el centro de presiones de la cometa (Cp), ésta estará en equilibrio si y solo si este coincide con el centro de embridado. La fuerza aerodinámica Fa y la tensión T tendrán el mismo modulo y sentidos contrarios, perpendiculares a la superficie de la cometa. Al coincidir Cp con Ce, no existirá ningún momento de dichas fuerzas aplicadas.
Como Cp varía su posición con el ángulo de ataque y como ya se vio cuando se explicó la teoría de Zhukovsky aplicada a una superficie plana, se puede realizar una gráfica que relacione dicho ángulo de ataque y la posición del centro de presiones.
Para c = 100 cm
Tenemos la siguiente gráfica:
Ejemplo: Si conocemos la posición del centro de presiones, que se encuentra a 35 cm del borde de ataque, por medio de la gráfica calculamos que el ángulo a = 27º.
La elevación de la cometa será: q = 90º – a = 90º – 27º = 63º.
Para ángulos de ataque menores de 20º y posiciones del centro de presiones por debajo de 25 cm, la cometa no volará. A esta posición del centro de presiones lo llamaremos centro de presiones crítico (Cpcrítico).
Estabilidad
Dada una cometa en equilibrio, vamos ha estudiar cualitativamente como se comporta la misma, ante una perturbación de su posición de equilibrio.
Si partimos de la cometa en su posición de equilibrio, y le aplicamos una perturbación (D ) en el borde de salida ,se producirá la siguiente situación:
La perturbación D aleja a la cometa de su situación de equilibrio, el centro de presiones y el centro de embridado se separan. Las fuerzas dejan de estar alineadas, apareciendo un momento respecto a Cb, que en la situación anterior era nulo. Este momento hará que la cometa tienda a girar hasta alcanzar de nuevo la posición de equilibrio.
Si la perturbación se produce en el borde de ataque de la cometa:
El comportamiento es similar, pero hay que tener en cuenta una nueva condición, que el desplazamiento del nuevo centro de presiones, no debe superar el punto crítico. Si la perturbación es suficientemente importante para que se alcance este Cpcrítico, se rompería el equilibrio y la cometa entraría en perdida.
Hay que tener en cuenta también la disminución del ángulo de ataque, que implica esta perturbación, esto trae consigo una disminución de la fuerza de sustentación, agravando más la situación de equilibrio.
2) Condiciones De Viento Moderado O Débil
En el caso de existir un viento moderado, ya no se puede despreciar la fuerza de gravedad, y por tanto la cometa presenta este diagrama de fuerzas:
La evaluación del ángulo de ataque en la situación de equilibrio se complica, ya que Cp y Cb, no coincidirá en el equilibrio.
A pesar de todo, de una manera cualitativa podemos prever el comportamiento posible de la cometa. Para lo cual nos plantearemos dos situaciones posibles:
Centro de gravedad detrás
Sea una cometa con la siguiente distribución de fuerzas y posición de los centros de presión, gravedad y embridado. Esta distribución es la común en las cometas planas con geometrías habituales.
Al ser el viento moderado, lleva consigo una disminución de la fuerza aerodinámica (Fa) y por tanto también la tensión (T), esto obliga a que la cometa vuele con un gran ángulo de ataque, desplazándose el centro de presiones hacia el centro de gravedad, para intentar alcanzar el equilibrio.
Esta situación implica que la cometa perderá altura y si la fuerza aerodinámica no compensa la tensión y el peso, la cometa acabará aterrizando. Ésta no es adecuada para volar con el viento existente.
Centro de gravedad delante
Esta situación es la que nos encontramos en las cometas tridimensionales.
La disminución del viento, hace como en el caso anterior que disminuyan la fuerza aerodinámica (Fa) y por tanto también la tensión (T).
Para que se pueda restablecer el equilibrio, el centro de presiones tiene que desplazarse hasta el centro de gravedad. Esto implica una disminución del ángulo de ataque, acercándose al centro de presión crítico, produciendo la entrada en perdida.
Esta es una de las razones de porque estas cometas no son adecuadas para volar con vientos débiles.
Para que una cometa vuele con un viento débil, la influencia del peso, se compensa aumentando el ángulo de ataque de la cometa.
En estas condiciones, las geometrías que ante superficies iguales, provoquen una mayor deformación de las líneas de corriente en la dirección del viento, serán las más adecuadas para volar con vientos débiles. La relación de aspecto, nos valorará esta circunstancia, así que, las cometas que posean una D < 2, serán las más adecuadas para volar con este tipo de vientos.
Estabilidad
La dinámica del equilibrio, para el caso de las cometas que vuelan con vientos suaves es similar a lo expuesto para vientos fuertes, con la peculiaridad de que el peso tendrá una influencia en el ángulo de ataque inicial.
5. Efectos de la deformación axial y diedrica en el vuelo de una cometa ideal
Cuando vuela una cometa, sobre su superficie aparecen una serie de deformaciones consecuencia de la fuerza del viento.
Consideremos dos tipos de deformaciones: la axial (cambio de curvatura en el sentido de la cuerda de la cometa) y la diédrica (ángulo que se forma a lo largo de la envergadura de la cometa respecto al plano, que se apoya en la espina central).
Dependiendo de la forma de la cometa y de la disposición de las bridas, la deformación axial puede ser cóncava o convexa.
Influencia De Las Deformaciones En Las Gráficas (a – x/c)
Deformación Axial
Como ya se vio en el apartado del estudio del equilibrio, una cometa plana no puede presentar una ángulo de ataque inferior al crítico, lo que es lo mismo, que el centro de embridado nunca supere la posición del centro de presiones crítico. Una cometa en estas condiciones entrará en pérdida y caerá al suelo.
Si la cometa se vuelve convexa, la gráfica nos muestra que a toda posición de Cp le corresponde un ángulo determinado. El centro de presiones crítico se sitúa muy cerca del borde de ataque. Como la curva siempre es creciente (a – x/c), la cometa siempre conserva su estabilidad. Ante cambios de la velocidad del viento, una convexidad moderada es beneficiosa, ya que permite que el ajuste no sea crítico.
Si la cometa se vuelve cóncava, por debajo de un ángulo crítico la gráfica es decreciente, lo que implica que si aumenta el ángulo de ataque desde cero hasta el ángulo crítico, la posición del centro de presiones se irá acercando al borde de ataque, con la consiguiente tendencia a planear hacia la posición del piloto. La cuerda o hilo se quedará sin tensión y entrará en pérdida.
Podemos diseñar la cometa cóncava dentro de la zona de planeo, siempre que las bridas de la cometa, se ajusten a un determinado centro de embridado, para las diferentes velocidades del viento.
Por encima del ángulo critico, la cometa debe tener un comportamiento estable.
Consideremos el caso de que una cometa plana, en su posición de equilibrio, se vuelve cóncava o convexa.
Si mantenemos el mismo centro de embridado, que en la posición de equilibrio, para viento fuerte, coincide con el centro de presiones, según se ha visto anteriormente, un aumento de la convexidad obliga a la cometa aumentar el ángulo de ataque para restablecer el equilibrio, según se ve en la gráfica. Como consecuencia de ello disminuirá el ángulo de elevación (q = 90º – a ), y la cometa perderá altura.
Por el contrario, un aumento de la concavidad, para ángulos de ataque superior al crítico (fuera de la zona de planeo), obliga a la cometa a disminuir el ángulo de ataque para restablecer el equilibrio, según se ve en la gráfica. En este caso, aumentará el ángulo de elevación y la cometa ganará altura
Deformación Diédrica
En una cometa con una sola brida central, la fuerza del viento tiende a plegar la estructura hacia atrás y por tanto aumenta el ángulo diédrico.
Para entender los efectos de este tipo de alteración estructural, utilizando los resultados experimentales obtenidos en los túneles de viento, son los que se reflejan en la gráfica.
Se observa que un aumento en el ángulo diédrico no implica una variación de la forma de la curva. Luego la reacción de la cometa frente una perturbación externa no se ve afectada, es decir, conserva las mismas características en cuanto a su estabilidad.
Respecto al ángulo de ataque, si se mantiene el centro de embridado, al aumentar el ángulo diédrico la cometa aumenta su ángulo de ataque. Este aumento, se traducirá nuevamente en una disminución de la altura de vuelo, tal como ocurría con la convexidad.
6. El centro de embridado en la cometa plana ideal
En la mayoría de las cometas, el hilo no se ata directamente a la estructura de la misma, sino que se hace a la denominada brida.
La brida, posee con independencia de su forma y geometría, las siguientes misiones básicas:
- Fijan el ángulo de ataque de la cometa
- Repartir la tensión del hilo entre los distintos puntos de la estructura de la cometa.
- Permite el control del cabeceo y del balanceo.
Brida Básica
Imaginemos un triángulo formado pos tres varillas, rígidas, de material muy ligero y articulada en los extremos. Aplicaremos un peso P, en la vertical del punto de sustentación.
En esta estructura aparecerán las siguientes fuerzas:
Si el peso P, es mucho más grande que el peso de las armaduras, el conjunto se mantendrá en equilibrio. Las varillas "a" y "b", están trabajando a tracción y la "c" a compresión. Por tanto, se puede sustituir las varillas "a" y "b" por hilos resistentes.
Consideremos una cometa ideal en equilibrio con viento fuerte, que según se vio, el centro de embridado coincide con el centro de presiones (Cp = Ce).
Para la brida considerada supongamos que hacemos x/c = 0,25, es decir. que Cp se encuentra a c/4 del borde de ataque.
Representaremos ra, rb y rc normalizadas a la tensión T en función de y/c.
Para y/c = 0,3 " rb / T = 1 ra / T = 0,7 rc / T = 0,65
Esto quiere decir, que la tensión en el hilo es igual a la de la brida "b", el 70% en "a" y el 65% en "c".
Por ejemplo, si la tensión en el hilo T = 15 Kg, tendremos:
ra = 15 x 0,7 = 10,5 Kg
rb = 15 Kg
rc = 15 x 0,65 = 9,8 Kg
Si observamos la gráfica, para relaciones y/c < 0,3, los esfuerzos que se generan en las armaduras aumenta considerablemente:
Para y/c = 0,1 " rb / T = ra / T = rc / T = 2
Lo que resulta que para T = 15 Kg, tendremos:
ra = rb = rc = 2 x 15 = 30 Kg
Estos valores podrían romper los hilos de las bridas y plegar la estructura de la cometa.
Por otro lado, para valores de y/c > 1, los esfuerzos en los hilos y en la estructura de la cometa no varían mucho.
Por tanto como conclusión:
" La relación y/c en una brida, tendrá un valor comprendido entre 0,3 y 1 "
0,3 < y/c < 1
Si por algún motivo, es necesario utilizar una brida con la relación y/c inferior al valor 0,3, tendremos que usar un fijador central o una quilla.
Consideremos las dos situaciones siguientes:
Estos casos son las llamadas "falsas bridas". Si observamos el caso 1, las fuerzas T y Fa tienden a separar los puntos Ce y Cp. Para impedir la deformación de la armadura "a b c", el segmento "a" tiene que ser una varilla rígida, ya que trabaja a compresión.
La situación límite de la falsa brida es la correspondiente al caso 2. Aquí se puede observar que el segmento "b", está en línea con las fuerzas T y Fa. Esto significa que el ángulo de ataque queda fijado por el Cp escogido, y el segmento "a" no hace ningún tipo de esfuerzo, pudiendo ser eliminado.
Por regla general, la falsa brida da malos resultados, por tanto:
" La brida ha de estar unida a la estructura de la cometa, de manera que Cp este situado dentro del segmento c "
Estos criterios utilizados para bridas triangulares, pueden ser empleados en bridas tridimensionales (tetraédricas, etc.).
Como resumen podemos decir que para escoger el centro de embridado más correcto se deben cumplir las tras reglas:
Efecto De La Separación Entre Los Puntos De Unión De Las Bridas
Consideremos las siguientes uniones de una brida simple:
Uniones cerca del centro de presiones
Los casos 1, 4, y 7 tienen en común, que en todos ellos, los puntos de atado de la brida a la estructura se encuentran cerca del centro de presiones (Cp).
En estas condiciones, la fuerza del viento tenderá a deformar la cometa, dándole cierta convexidad, esto se traducirá inevitablemente en un aumento del ángulo de ataque y en una pérdida de la altura de vuelo.
Por lo que respecta a la estabilidad longitudinal, el ajuste es un poco más crítico, que cuando las uniones están más separadas. Esta dificultad aumenta a medida que la relación y/c crece, como en los casos 4 y 7.
Uniones cerca de los extremos
Son las uniones más utilizadas, ya que dan los mejores resultados.
Este tipo de unión (casos 3, 6 y 9), hace que la cometa se estabilice longitudinalmente y permite un ajuste más preciso del centro de presiones.
La estructura de la cometa tiene que ser rígida, para evitar un efecto que aparece a cierta velocidad del viento: el "galopeo".
Este efecto, tiene su explicación por la concavidad que aparece en la estructura. Esto hace que la cometa gane altura y disminuya por lo tanto su ángulo de ataque, lo que implica una disminución de la fuerza aerodinámica. La estructura recuperará la forma plana.
Pero como ha disminuido la fuerza aerodinámica, la cometa pierde la altura que había ganado, aflojando la tensión del hilo. Seguidamente, la cometa se desplazará hacia atrás, hasta que la línea vuelva a tener suficiente tensión y se vuelva a repetir el ciclo, indefinidamente.
Uniones compensadas
Las bridas se unen a la armadura, en puntos intermedios que compensen los efectos anteriores. Estas uniones son las más empleadas en las cometas deportivas o de dos hilos.
Modificando las posiciones de los puntos de unión, es posible llegar a una disposición tal, que el efecto de pérdida de altura por la convexidad de los extremos, quede compensada por el aumento de altura que propicia la concavidad entre las uniones.
Efecto De La Longitud De Las Bridas
En condiciones de viento fuerte y sin tener en cuenta el efecto de la deformación de la estructura, cuanto más grande es la relación y/c, más estable es la cometa.
Sean dos cometas, con diferente relación y/c en sus bridas, y las perturbamos por el borde de fuga.
Si la misma perturbación (D ), afecta a las dos cometas, la separación de los puntos Ce´ y Cp´ será mayor en el caso 2. Por tanto, la magnitud del momento reparador M2 será más enérgico que M1. Esto hará que la cometa 2 recupere el equilibrio más rápido que la 1, en otras palabras, la cometa 2 admite perturbaciones más fuertes.
Además con la relación y/c con un valor próximo a 1, se reducen las tensiones de las cuerdas de las bridas y el esfuerzo de la estructura (deformaciones).
Por otro lado, con vientos suaves, las bridas largas tienen tendencia a corvarse y perder su condición de indeformabilidad. Eso provoca una cierta inestabilidad, en forma de cabeceo, pero sin pérdida de control.
Por lo tanto, como nunca evitaremos las deformaciones, podemos dar la cuarta regla para la situación del centro de embridado:
"Las uniones de las bridas a la armadura de la cometa, se han de situar de manera que compensen el efecto de las deformaciones".
7. Principios De Semejanza En Una Cometa Ideal
Vamos a estudiar en este apartado, que efectos ocurren en una cometa ideal si construimos otra cometa semejante, aumentando o disminuyendo sus dimensiones.
Cuando variamos las dimensiones de una cometa, para que su vuelo lo haga en las mismas condiciones, no basta que su forma sea semejante, es necesario que se cumplan unas relaciones sencillas para conseguir la semejanza física.
Supongamos que duplicamos la escala de una cometa, su superficie aumentará cuatro veces, pero en cambio su volumen lo hará ocho.
La fuerza aerodinámica en un cometa es proporcional al área efectiva y a la velocidad del viento al cuadrado:
Fa ~ A vv2
El peso (P) depende de la densidad o peso especifico (r ) de los materiales que esta formada la cometa, así éste será proporcional al volumen (V) de la misma:
P ~ r V
Por lo tanto, si aumentamos la escala de la cometa dos veces, la fuerza aerodinámica aumentará en la misma proporción que la superficie (cuatro veces), pero el peso lo ha hecho en la misma proporción que el volumen (ocho veces). Luego la cometa escalada no volará, al menos que aumente la velocidad del viento o la hagamos más ligera.
Con esto se quiere decir, que es necesario mantener unas condiciones para que el aumento o disminución en la escala de una cometa no afecten a las características del vuelo.
Formulas de semejanza
Sea L una dimensión lineal de la cometa, su superficie será:
A = L2
Con la cometa en equilibrio, la fuerza aerodinámica es igual al peso;
Fa = P
Como:
Fa ~ A vv2
P ~ r V ~ r L3
Implica:
P ~ A vv2
Definamos una relación denominada "ratio de masa" (MR), que relaciona la masa de aire desplazada por la cometa con la masa de la misma. Este número adimensional, se puede estimar como:
Masa de aire desplazada ~ L3
Masa de la cometa ~ P
Luego:
Condiciones para los cambios de escala
L1 = X L
A1 = X2 A
Conclusión, el peso debe aumentar en el factor de escala al cuadrado
Conclusión, se debe aumentar el ratio de masa en el mismo factor de escala.
- Sea una cometa con dimensiones L, volando con una velocidad del viento Vv. Realicemos un cambio de escala de factor X, ¿Cuál debe ser el nuevo peso (P1) y el nuevo ratio de masa (MR1), para que la cometa vuele con el mismo viento?.
- Sea la cometa de dimensiones lineales L, realicemos un cambio de escala de factor X, manteniendo el mismo ratio de escala. ¿Cuál debe ser el nuevo peso (P1) y con qué nueva velocidad del viento volará?.
L1 = X L
A1 = X2 A
MR1 = MR
Luego el peso debe aumentar en el factor de escala al cubo.
Luego la velocidad del viento nueva con la que volará la cometa es:
Tabla Resumen
CONDICIÓN 1 | CONDICIÓN 2 | ||
VELOCIDAD DEL VIENTO INVARIABLE | RATIO DE MASA INVARIABLE | ||
X>1 | X<1 | X>1 | X<1 |
No varía la carga vélica (P/A) | No varía la carga vélica (P/A) | Mayor carga vélica (P/A) | Menor carga vélica (P/A) |
El peso crece con el área | El peso disminuye con el área | El peso crece con el volumen | El peso disminuye con el volumen |
Mayor estabilidad | Menor estabilidad | En vientos fuertes alguna perdida de estabilidad | La estabilidad no cambia o a veces crece con vientos ligeros |
Se necesita un material más ligero | Se puede utilizar un material más pesado | Se necesita más viento para volar | Se necesita menos viento para volar |
Trabajo recopilado y enviado por: Juan Miguel Suay Belenguer
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