El protón de Aspin Bubbles

El protón de Aspin Bubbles Yoël Lana-Renault Doctor en Ciencias Físicas Universidad de Zaragoza. 50009 Zaragoza, España e-mail: [email protected] web: www.yoel-lana-renault.es Abstract: En este artículo incorporamos todas las modificaciones que hemos introducido en el proyecto Aspin Bubbles[1] y construímos mecánicamente la partícula protón. La estructura del protón es muy sencilla, dos positones en órbita circular alrededor de un negatón. Como iremos viendo a lo largo del artículo, nos enfrentamos con una máquina mecánica perfecta que reune y cumple con todos los conocimientos que tenemos del protón. Key words: Aspin Bubbles, ondas anarmónicas, positón, negatón, ton. 1. Introducción Hagamos un pequeño resumen del comportamiento del éter y de la materia de Aspin Bubbles[1]. El éter es un fluído continuo e isotrópico. El éter llena todo el espacio físico y no se desplaza. Los tones (la materia) están inmersos en el éter y lo perturban. El éter modifica sus propiedades elásticas conforme las ondas de los tones lo atraviesan, de tal forma que frecuencia y amplitud le hacen disminuir su elasticidad. Como consecuencia de ello, la velocidad de propagación de las ondas electromagnéticas que recorren el éter disminuye y es inferior a la velocidad de la luz. La pulsación anarmónica de la membrana de los tones produce contracciones y dilataciones en el éter que se propagan a la velocidad de la luz. El éter es elástico y reproduce el movimiento asimétrico de la membrana del ton. Tiene un comportamiento inercial no lineal. Tenemos, por lo tanto, ondas esféricas longitudinales anarmónicas que se propagan por todo el espacio y soportadas por el éter. El éter se polariza y los tones se autopropulsan en este medio. 1

ˆ En el caso del positón, las contracciones son más fuertes que las dilataciones y en el caso del negatón es al contrario. De ahí, que hablemos de que los tones polarizan el éter mediante un campo de ondas y hayamos asociado este comportamiento con el concepto clásico de campo eléctrico. Para entender la interacción existente entre dos tones cualesquiera hicimos un símil diciendo que el positón actúa como una bomba de compresión que endurece el éter y que el negatón actúa como una bomba de absorción que ablanda el éter. La interacción mecánica que se produce en el éter entre una onda anarmónica y una partícula (ton) es simplemente la fuerza eléctrica, y con esto, la fuerza de la gravedad[2] resulta ser simplemente un residuo de las fuerzas eléctricas existentes entre dos materias neutras formadas por tones. No estamos pues ante un éter estático, sino ante un éter dinámico configurado por la existencia de los tones constituyentes de la materia. Es fácil imaginar las líneas de fuerza de los campos eléctricos y gravitatorios dibujados en este éter. La disminución de la velocidad de propagación de las ondas en las proximidades de la materia nos condujo, por ejemplo, a que la luz se curva en las proximidades del Sol[3]. También es fácil imaginar que la Tierra transporta su campo gravitatorio, el éter que lo llena todo se configura a su paso. Tenemos un éter dinámico. De ahí que el resultado del experimento de Michelson-Morley sea correcto. La aberración estelar así como otros fenómenos físicos son facilmente explicables desde esta nueva perspectiva. Y en el interior de la materia, espacio entre tones ligados, el éter está muy configurado (perturbado), produciéndose la refracción de la luz. Y si la materia se mueve, la configuración del éter que producen los tones de la materia también se mueve. De ahí, que Fizeau demostrase con su experimento de la velocidad de la luz atravesando agua en movimiento, que aquélla es variable en función de la materia que atraviesa y de la velocidad que lleva. Además planteábamos que todos los tones giran alrededor de un diámetro produciendo una nueva perturbación del éter; la rotación implica un momento angular intrínseco constante S respecto de su centro de masas que se denomina momento angular de spin S. El éter debe tener una cierta viscosidad por lo que la rotación de los tones estira y tensa su éter circundante, propagándose este comportamiento a la velocidad de la luz. De ahí que pudiésemos interpretar el concepto de campo magnético como una medida del estiramiento y tensado del éter (ley de Biot-Savart). Así, este estiramiento y tensado del éter también nos llevó a interpretar el desplazamiento de los tones con velocidad (fuerza magnética de Lorentz) Añadiendo las dos hipótesis siguientes: 1ª) Un negatón B no-ligado con otros tones y con velocidad v , perfora el éter girando a izquierdas. Su vector S tiene la misma dirección, pero el sentido es contrario a su trayectoria, 2ª) Un positón A no-ligado con otros tones y con velocidad v , perfora el éter girando a derechas. Su vector S tiene la dirección y el sentido de su trayectoria, generalizamos la ley de Biot y Savart en la forma: B = µ0 e v 4 p r 3 s ? r (1) 2

ˆ ˆ donde el vector campo magnético B producido era la magnitud que nos determinaba las características del éter, estirado, tensado y direccionado por el ton en un punto del espacio situado a una distancia r vector, que lleva una velocidad v y donde la dirección y el sentido del vector S está representado por el vector unitario s . Y para la fuerza magnética de Lorentz decíamos: Un ton con velocidad v en un éter uniforme estirado, tensado y direccionado B estará sometido a una fuerza F cuyo valor es: F = ev s ? B (2) El por qué de esta relación era la siguiente: Según la figura adjunta, el vector S del ton siempre lo podemos descomponer en el plano que determinan S y B en dos componentes; Sy paralela al campo B y otra Sx perpendicular. La componente Sy estira y tensa perpendicularmente el éter B por igual en todas las direcciones, hay equilibrio. Sin embargo, la componente perpendicular Sx estira y tensa más al éter en la dirección y sentido de B. La membrana, en su rotación, estira y tensa más al éter B en la cara que rota en la dirección y sentido de B (lado 1 del ton), mientras que en el lado opuesto (2) el éter B se destensa. De ahí, que el éter más tensado en una cara que en la otra produzca una fuerza F que medimos mediante la relación (2). Los tones se autopropulsan en esta anisotropía del éter produciendo la fuerza magnética de Lorentz F (2). 3

µ S µ L ˆ ˆ ˆ ˆ µ L ˆ ˆ µ L ˆ ˆ Aunque no lo hayamos explicitado hasta ahora, los tones tienen un momento magnético de spin que lleva la misma dirección y sentido del vector S. De ahí, que tengamos que modificar el momento magnético que produce un ton con velocidad v en una trayectoria circular cuyo momento angular orbital es L de la forma siguiente: µ L = e · L 2 · m · (s · v) (3) donde el factor (s · v) es el producto escalar de los vectores unitarios del vector S y de la velocidad v . El negatón, con su rotación y según (1), tensa el éter del interior de la trayectoria hacia abajo produciendo en la espira un momento magnético la expresión (3) negativo. Y es conforme a µ L = e · L 2 · m · (s · v) = e · L 2 · m ·1·1· Cos(180º ) = – e · L 2 · m (4) ya que el ángulo que forman los vectores S y v es de 180º. En el caso del positón, el ángulo que forman los vectores S y v es de 0º, por lo que el momento magnético es positivo. La rotación del positón tensa el éter del interior de la trayectoria hacia arriba produciendo en la espira un momento magnético µ L positivo. Veremos mas adelante, en la construcción de partículas, la utilidad del factor (s · v) cuando los tones están forzados por los campos magnéticos (éter tensado) a que los vectores S y v forman entre sí un ángulo determinado. 4

µ S : x = · donde 2. Modificaciones introducidas en Aspin Bubbles[1] Aunque no sea de hecho una modificación propiamente dicha, el factor Aspin, causante de la asimetría de las fuerzas entre tones para obtener la gravedad, se puede simplificar y se obtiene lo siguiente: Aspíni = 1 + 2 H i + d i 2 Hi ( H i + 1) = 1 + Hi + d i H i (4*) Habíamos calculado que una esfera hueca en rotación de radio r con momento angular de spin S constante, y con una carga unitaria e distribuída uniformemente a lo largo de toda su superficie, producía el siguiente momento magnético de spin µ S = e · ?S · r 2 3 (5) en donde ?S era la velocidad angular de rotación. Los tones son esferas huecas pulsantes en donde el radio r de la membrana obedece a la siguiente expresión: y teniendo en cuenta que: r = r (? t ) = ( r0 + A 0 sin [? t ]) (6) S = I · ?S e I = 2 3 · M · r 2 (7) donde I es el momento de inercia de la membrana del ton, sustituyendo en (5) obtenemos que el momento magnético de spin es: µ S = e · ?S · r 2 e · S 3 2 · M (8) siendo M la masa pasiva de cualquier ton que es la cantidad de masa que tiene la membrana. Hemos encontrado que el valor absoluto del momento magnético de spin m es: cualquier ton con masa µ S de µ S = g AB e · S 2 m (9) g AB es un nuevo coeficiente giromagnético cuyo valor es: g AB = mp – me mp · µo = 2, 791326323…. (10) siendo µo = 2, 792847356 , el cociente entre el momento magnético del protón y el magnetón nuclear µ N , mp , la masa del protón y me , la masa del electrón. Veremos posteriormente el papel esencial de este coeficiente en la construcción del protón y de cualquier partícula formada por tones, y la forma de obtenerlo. El protón es la partícula base de toda la materia. 5

1 2 Si · · i i d – R j1 2 Igualando las expresiones (8) y (9), obtenemos la relación definitiva existente entre la masa activa m de un ton que medimos y la masa pasiva M de su menbrana, y es: m = g AB · M (11) (en Aspin Bubbles[1], habíamos dicho que la relación era 2). En un próximo artículo demostraremos que se pueden obtener las fórmulas (distancia, velocidad y aceleración) de la relatividad de Einstein haciendo un pequeño cambio en la interacción mecánica onda-ton cuando el ton lleva velocidad. De momento, esto implica unas modificaciones en las hipótesis (22) y (23) de Aspin Bubbles[1]. Son las siguientes: 1ª) La masa m de un ton no varía con la velocidad, pero si le aumentamos su velocidad en un acelerador de partículas, su energía interna aumenta por un factor de excitación t , es decir: Ei = t · m · c2 = h ·? = ? · ? (12) 2ª) y esta energía interna Ei es la energía cinética T máxima de la membrana cuando esta está en su posición de equilibrio R1 y su velocidad v es máxima ( vM ) T ( R1 ) = Ei = · M · vM 2 (13) t = 1 , obtenemos la ecuación de Einstein Ei = m · c2 , sólo válida para partículas en reposo o con velocidad que no hayan sido excitadas según Aspin Bubbles. Las ecuaciones (11), (12) y (13) implican que el radio definitivo de la posición de equilibrio de la membrana de un ton i es: Ri1 = 2 · ? g AB mi · c 2 ·t i · Aspini = ? mi · c 2 · g AB t i · Aspini (14) que sustituye a la condición de contorno (30) de Aspin Bubbles[1]. Finalmente, para poder calcular correctamente y numéricamente los parámetros {r0 , A 0 , x} de la ecuación de movimiento de la membrana (6) del ton que nos determina sus dimensiones, es necesario modificar la condición de contorno (25) de Aspin Bubbles[1] sustituyendo simplemente el radio medio Ri por el radio de la posición de equilibrio R1 . Con estas modificaciones, la interacción mecánica F j ( d ) de la onda anarmónica i sobre el ton j o dicho de otro modo, la fuerza eléctrica F j ( d ) que ejerce el ton i sobre el ton j separados por una distancia d es: Fi j ( d ) = d i t i t j Ri1 R j1 mi a j 2 2 = d i d j Aspini k e2 Aspin j d 2 – R j1 (15) donde la carga unitaria e es simplemente una constante positiva que vale: e = Ri1 6 d i mi ai k (16)

m m ? 3. El protón El protón tiene tres tones, dos positones A en órbita alrededor de un negatón B . Las masas mA de los positones son iguales. La masa mB del negatón es distinta. Como consecuencia de ello, los positones tienen la misma frecuencia de pulsación y están en fase, y el negatón tiene otra frecuencia (ver 12). Una vista del protón en diferentes momentos especiales visto desde la parte superior sería la siguiente: En esta secuencia de momentos del protón, el tamaño de los tones así como su radio orbital no están a escala. Veremos posteriormente el valor real de sus radios máximos y mínimos, el de su posición de equilibrio R1 y el de su órbita. 3.1 – Cálculo de las masas En el decaimiento del neutrón en protón más electrón más antineutrino n = p + e +? e (17) consideramos que el neutrón y el antineutrino, por ser partículas neutras, tienen la misma cantidad de masa positónica que negatónica. Aplicando la ley de conservación de masas obtenemos: para la masa positónica A ? mn 2 = 2 · mA + ? 2 (18) y para la masa negatónica B ? mn 2 = mB + me + ? 2 (19) restando ambas ecuaciones 0 = 2 · mA – mB – me (20) y teniendo en cuenta la estructura definida para el protón, tenemos que su masa es: mp = 2 · mA + mB (21) por lo que resolviendo el sistema de ecuaciones (20) y (21) se obtiene finalmente que: la masa de los positones es ? mA = mp + me 4 (22) y la del negatón ? mB = mp – me 2 (23) 7

· 2 2 · 2 2 · = 2 2 (26) = AspínB 3 (28) Fijémonos que la masa del negatón mB es casi dos veces la masa de los positones mA mB mA = 2 · mp – me mp + me ? 2 (24) 3.2 – Fuerzas de Ligadura Esquematicamente, las fuerzas que existen en la estructura del protón son las representadas en la siguiente figura. Aplicando la interacción mecánica onda-ton (15) tenemos: .- La fuerza de atracción que el negatón B ejerce sobre los positones A FA = FBA = d B · d A · AspinB k · e2 AspinA r – RA1 =- AspinB k · e2 AspinA ( x – 1) · RA1 (25) donde hacemos el cambio de variable x = r R A1 .- La fuerza de repulsión que ejercen entre sí los positones A FR = FAA = d A · d A · AspínA k · e2 k · e2 AspínA (2r )2 – RA1 (4 x2 – 1) · RA1 .- La fuerza centrífuga debido al movimiento orbital de los positones FC = L2 n2 · ?2 mA · r 3 mA · r 3 (27) considerando que los positones tienen un momento angular orbital en valor absoluto L = n · ? , donde n es un número a calcular. En todo momento se cumple que – FA = FR + FC , simplificando obtenemos la siguiente ecuación: · x · (4 x 2 – 1) – x3 · ( x2 – 1) – a0 · ( x2 – 1) · (4 x2 – 1) = 0 AspínA donde a 0 = n2 · ?2 mA · RA1 · k · e2 . En esta ecuación nuestras incógnitas son x y n . 8

3 µ ev A 4 p r r ? 3.3 – Orientación de los momentos angulares S En la construcción del protón tenemos que conseguir que los campos magnéticos que producen los tones tengan la misma dirección que sus momentos angulares de spin, es decir, momentos y campos tienen que estar alineados. Aplicando la Ley generalizada de Biot y Savart (1) hemos obtenido lo siguiente: .-Los momentos angulares de spin S de los positones 1 y 2 están inclinados hacia abajo respecto de su órbita formando un ángulo ? con la dirección de sus velocidades v . .- Descomponemos el vector S de los positones en sus componentes Sx y S y . .- La componente rotación arriba cuyo módulo es Sx del positón 1 produce en el negatón un campo magnético hacia Bpy = µ0 e v 4 p r sx ? r = 0 2 Cos(? ) Sen(90º ) = 2 Cos(? ) (29) siendo el vector unitario sx = s · Cos(? ) y denotando A = µ0 e v 4 p (30) .- La componente rotación Sx del positón 2 produce en el negatón un campo magnético igual pero hacia abajo, por lo que ambas componentes se anulan. .- La componente rotación hacia arriba cuyo valor es Sx del positón 1 produce en el positón 2 un campo magnético B'py = A 4 r 2 Cos(? ) al ser su distancia entre ellos 2r (31) .- La componente rotación Sx del positón 2 produce en el positón 1 un campo magnético igual pero hacia abajo. 9

3 µ ev A 4 p r r ? . 2 A 4 r 2 A Cos(? ) = A 4 r 1 4 .- Las componentes de rotación S y de los positones producen en el negatón campos magnéticos opuestos cuyos valores son Bp x = µ0 e v 4 p r s y ? r = 0 2 Sen(? ) Sen(90º ) = 2 Sen(? ) (32) siendo el vector unitario s y = s · Sen(? ) .- Las componentes de rotación S y de los positones producen en sus positones opuestos campos cuyos valores son B'p x = A 4 r 2 Sen(? ) al ser su distancia entre ellos 2r (33) .- Por último, la rotación del negatón, vector S, produce en los positones campos cuyos valores son Bnx = A r 2 (34) De todo esto, si nos fijamos, los campos Bnx y B'p x tienen la misma dirección pero son de sentido opuesto, por lo que los positones sufrirán un campo resultante Bx = Bnx – B'p x = A r – 2 Sen(? ) (35) y la suma vectorial de los campos Bx y B'py nos dan vectores campo B * que están alineados con los vectores S de los positones tal como queríamos en un principio. En el positón 1 el campo B * penetra siempre por la base del vector S y en el positón 2 al revés. De esta forma el protón queda completamente estabilizado. Ahora ya podemos hallar el valor del ángulo ? , el cual, cumple con la relación: tan(? ) = B'py Bx = A r Cos(? ) 4 r 2 – 2 Sen(? ) 4 – Sen(? ) (36) Resolviendo esta ecuación obtenemos que: Sen(? ) = , luego ? = 14, 47º (37) 3.4 – Momentos angulares y magnéticos totales De la figura 6 del protón, obtenemos la ecuación siguiente para los momentos angulares: J = 2L + S – 2S · Sen(? ) (38) Consideramos que el momento angular total valor es J del protón es igual al de los tones y que su J = S = a · ? 10 (39)

1 4 a (41) µ · + ˆ ˆ – + ˆ ˆ µ · Habíamos planteado que L = n · ? (ver 27). Considerando ahora el valor hallado de Sen(? ) = y simplificando la ecuación (38) tenemos que L = S · Sen(? ) (40) Resolviendo (40), obtenemos la relación fundamental n = 4 válida sólo, por el momento, para el protón. Para los momentos magnéticos obtenemos la siguiente ecuación: µ = µSB + µLA (1) + µLA (2) (42) donde es el momento magnético total del protón. Desarrollemos estos términos. .- El valor del momento magnético de spin del negatón según (9) es µSB = g AB e · S 2 mB (43) .- El valor del momento magnético que produce el positón 1 en la espira según (3) es µL = µ L = e · L 2 · mA · (s · v) = e · L 2 · mA · Cos(? ) (44) .- El valor del momento magnético que produce el positón 2 en la espira es µL = µ L = e · L 2 · mA · (s · v) = e · L 2 · mA · Cos(180º -? ) = – µL (45) luego la suma de estos momentos magnéticos se anulan, situación que ya sabíamos porque los dos campos magnéticos Bpy que habíamos obtenido eran iguales y opuestos. Debido a esto, la ecuación (42) se transforma en µ = µSB y nos dice que el momento magnético del protón es igual al del negatón. 3.5 – Frecuencia de precesión de Larmor (46) Si a este protón lo someto a un campo magnético B exterior, su momento magnético precesa alrededor del campo B de forma análoga a la precesión de una peonza alrededor del campo de gravedad. Según (9), (39) y (46), podemos poner que el momento magnético total del protón cumple con las siguientes igualdades: µ = µSB = g AB e · S 2 mB = ? · S = ? · J (47) siendo ? = g AB · e 2 · mB (48) 11

µ y d dt d µ J = Según la figura 7, la órbita del protón experimenta un momento N que tiende a alinear el momento magnético µ con el campo magnético B , dicho momento es: N = µ ? B = ? · J ? B (49) lo que hace que J precesen en torno a la dirección de B , con una velocidad angular ? que podemos calcular a partir del teorema del momento angular: N = J . En efecto, dt por tener el vector J el origen fijo en el centro de la órbita (en el negatón), d dt J es la velocidad del extremo de J , es decir: J = J ? ? , lo que junto con (49) conduce a: J ? ? = ? · J ? B ? J ? (? – ? · B) = 0 (50) y por ser el vector Larmor: J ? 0 , tenemos finalmente la frecuencia angular de precesión de ? = ? · B que hace que el plano de la órbita cambie como se muestra en la figura 7. (51) De (39) y (47) tenemos que ? = µ a · ? , luego el valor de dicha frecuencia es: ? = ? = ? · B = µ a · ? · B (52) 12

?P , = = y f ? J Z ? ? J ? ? Normalmente, la frecuencia de precesión de Larmor se mide en Hz y se denomina por por lo que ésta toma la forma: ?P = ? µ 2 · p 2 · p · a · ? · B (53) Si nos fijamos en la figura, se cumplen las siguientes igualdades: y dividiendo ambas, tenemos: J Z = J · Cos[f ] µZ = µ · Cos[f ] (54) (55) J Z µZ = J µ (56) lo que implica que J µ J Z µZ J Z = µZ · J µ (57) Por último, de (54) podemos saber el ángulo f = ArcCos ? (58) 3.6 – Resolución Sabemos que el protón es muy estable, por lo que debe existir una ligadura muy fuerte entre tones. Para ello hemos buscado numéricamente el valor a tal que su radio orbital sea mínimo. Le llamaremos " a límite", veremos a continuación la razón de ello. Esto se consigue cuando el cociente r RMA + RMB ? 1 (59) es decir, cuando los tamaños del positón y del negatón son máximos, y caben como mínimo en el diámetro orbital. Hay que tener en cuenta que este hecho ocurre cada cierto tiempo porque las frecuencias de pulsación de los tones son distintas. El proceso es el siguiente: Se da un valor a a , lo que implica un valor directo de n según (41) y se resuelve numéricamente la ecuación (28), que nos da el valor de la incógnita x . Con estos datos, a continuación se calcula todo lo demás. Los resultados son los siguientes: a = 0,8476229419… " a límite" n = 0,211905735475….. x = 3, 00129901831852854…. r = x · RA1 = 5, 962258129999088…. ·10-15 m ya que x = r R A1 lo que implica que la relación (59) toma un valor muy cercano a la unidad: r RMA + RMB = 1,000000000028343….. (60) No es necesario obtener más decimales. Con esto, utilizando (25), la fuerza de ligadura es: FLIG = FA = 7,3003914 13 N (61)

2 3 a = µN µ = f ?P . . La mecánica cuántica nos dice que el valor de a debe ser = 0,8660254037….. Los dos valores a son muy parecidos. Veamos las diferencias en la siguiente tabla. " a límite" a= 3 2 0,8476229419… 0,8660254037….. n = L a ? 4 0,2119057354….. 3 8 = 0, 216506350… x = r RA1 3, 0012990183…. 3,1877690101…. radio r órbita en m r RMA + RMB J Z ? J µ J Z µZ 5,9622581299…. ·10-15 1,000000000028343….. 4, 7345629843…. 1 2 1, 6952458838…. 6,3326918049… ·10-15 1, 06212976141…. 4,8373535183…. 1 2 3 = 1, 7320508075…. ?P en MHz con B = 1 T 42,57748059…. 42,57748059…. ángulo Fuerza Ligadura en N 53,851157…º 7,300391478…. 54, 735610…º 6,380797385…. Tenemos que el valor de la componente J Z es igual, es decir J Z = ? / 2 y también es igual, la frecuencia de precesión de Larmor Los demás valores son muy parecidos, por lo tanto, creemos que no es necesario apurar el valor de a al límite, sino construir el protón y el resto de las partículas de la materia con el valor a = 3 / 2 . Posiblemente, el protón, como máquina mecánica, necesita para funcionar alguna pequeña tolerancia en sus dimensiones, y eso lo consigue con el valor a de la mecánica cuántica. A continuación damos dimensiones y características esenciales del protón que cambian para diferentes estados energéticos según el factor de excitación t que pueden tener los tones (ver 12). Los valores a , independientemente del valor del factor t n , µ , µZ , J , J Z , ?P y f son constantes 14

t 11 factor t 1 103 106 109 Energía en MeV 9, 382720 ·102 9, 382720 ·105 9, 382720 ·108 9, 382720 ·1011 Diámetro del Positón en metros máximo 2 · RMA 7,94790 ·10-15 2,512837 ·10-16 7,946238 ·10-18 2,512820 ·10-19 equilibrio 2 · RA1 3,97311·10-15 1, 256410 ·10-16 3,973118 ·10-18 1, 256410 ·10-19 mínimo 2 · RmA 9,34453 ·10-22 2,92771·10-26 9, 25419 ·10-31 2,92920 ·10-35 Diámetro del Negatón en metros máximo 2 · RMB 3,97661·10-15 1, 25777 ·10-16 3,97744 ·10-18 1, 25777 ·10-19 equilibrio 2 · RB1 1,98872 ·10-15 6, 28889 ·10-17 1,98872 ·10-18 6, 28889 ·10-20 mínimo 2 · RmB 4,58711·10-22 1, 464112 ·1-26 4,63194 ·10-31 1, 46195 ·10-35 características que cambian x = r RA1 3,187769 114, 618061 3624,885914 114628,9683 Diámetro órbita 2 · r Diámetro 2(r + RMA ) 1, 26653 ·10-14 2, 0613 ·10-14 1,44007 ·10-14 1, 46520 ·10-14 1,44021·10-14 1, 44100 ·10-14 1,44021·10-14 1, 44023 ·10-14 (a) (b) (c) r RMA + RMB r RA1 + RB1 r RmA + RmB 1,062129 2,124407 9, 09109 ·106 38,192062 76,384292 3, 27898 ·1011 1207,8564 2415, 7130 1, 03715 ·1016 38195, 7804 76391,5610 3, 27979 ·1020 Fuerza Ligadura en N 6,380797 4, 450267 4, 449082 4, 449081 Analizando la tabla, observamos que conforme el factor aumenta, 1.- El tamaño de los tones disminuye, especialmente, sus diámetros mínimos disminuyen drásticamente, 2 · RmA = 2,92920 ·10-35 m, 2 · RmB = 1, 46195 ·10-35 m para una energía del protón de 9, 382720 ·10 MeV. 2.- El diámetro orbital aumenta ligeramente y tiende a estabilizarse en 1,44021·10-14 m 3.- Como consecuencia de 1 y 2, los tones dejan mucho espacio libre entre ellos, ver relaciones a, b y c. Consecuentemente, se puede decir que el protón está vacío en su interior. 4.- La fuerza de ligadura disminuye ligeramente y se estabiliza en 4, 449081 N 15

= = = 3.7 – Cálculo del coeficiente giromagnético g AB Según (47) y (48), el momento mgnético total del protón es: µ = ? · J = g AB · e 2 · mB · J (62) despejando g AB y utilizando (56), se obtiene que g AB = 2 · mB · µ 2 · mB · µ 2 · mB · µ z e · J e · J e · J z (63) pero µz = µo µN = µo e · ? 2 · mp ? , y según resultados (ver tabla) J z = , luego 2 g AB = 4 · mB · µo · µ N 2 · mB · µo e · ? mp (64) y teniendo en cuenta que según (23) mB = m p – me 2 , obtenemos finalmente que g AB = mp – me mp · µo = 2, 791326323….. (65) 4. – Conclusiones y predicciones Creemos que hemos encontrado la estructura del protón que cumple con todos los conocimientos que tenemos de él hasta el momento. Y es simplemente una estructura formada por dos positones en órbita circular alrededor de un negatón. Realmente, visto sin prejuicios, el protón es una máquina mecánica sencilla muy difícil de destruir. Es muy estable, y conforme la excitamos (aumentamos su energía) es más difícil todavía destruirla, ya que aunque su fuerza de ligadura disminuye ligeramente, el tamaño de sus tones disminuye considerablemente, y por lo tanto, el espacio entre ellos aumenta muchísimo. Esto implica que un proyectil pasa fácilmente a través de él sin importunarlo. Creemos que sería más fácil destruir un protón cuando no está excitado y recomponerlo para que nos diese otras partículas. Estamos pensando en la fusión. Para obtener una fusión fría tenemos que engañar al protón. En artículos posteriores veremos más profundamente esta posibilidad. La estructura del neutrón está conseguida y saldrá pronto publicada. La importancia de esta partícula nos servirá para demostrar que el protón es básico en la construcción de la materia. Tal como avanzamos en Aspin Bubbles[1] todas las partículas, núcleos y átomos están formados por tones ligados. Es nuestro mundo planetario en pequeño. Veremos que el neutrón nos da la clave para entender lo que es realmente la materia oscura y la razón de que sea una partícula inestable. En este artículo veremos también la construcción del fotón. Poco a poco iremos construyendo y publicando el mundo de Aspin Bubbles acorde con la realidad. La relatividad, tal como hemos avanzado, también está hecha y la publicaremos pronto, después del neutrón. A continuación construiremos paso a paso el resto de la materia (neutrino, partícula alfa, núcleos y átomos) y la antimateria permitida. 16

1020 Decimos antimateria permitida porque con Aspin Bubbles no se pueden construir antimoléculas, por lo tanto, los mundos antimateria no existen. Tampoco puede existir la antigravedad. La fuerza entre materias neutras, entre ésta y antiátomos o entre antiátomos siempre es la fuerza de la gravedad. La energía oscura existe y es consecuencia de la fuerza débil existente entre la materia neutra y la materia no-neutra (más positones que negatones o al revés), fuerza aún no descubierta. Su valor está entre la fuerza de la gravedad y la eléctrica (del orden veces la fuerza de la gravedad ó 1020 veces menor que la fuerza eléctrica). En Aspin Bubbles[1] decíamos lo siguiente: 1.- La materia neutra repele a la materia positiva (positrones, iones positivos, etc.) y la materia positiva, a su vez, atrae a la materia neutra. Esto explica perfectamente la expansión acelerada de nuestro universo y la energía oscura. Ésta la encontraremos en los confines de nuestro universo como materia positiva. También es la causa del movimiento browniano de las partículas de la atmósfera, los iones positivos son repelidos ligeramente de la superficie terrestre. 2.- La materia neutra atrae a la materia negativa (electrones, iones negativos, etc.) y la materia negativa, a su vez, repele a la materia neutra. Esta es la razón por la que los neutrinos pueden atravesar limpiamente la materia. Los electrones corticales de los átomos repelen a los neutrinos que están formados por un positón y un negatón (materia neutra). También ayuda a que los electrones se encuentren siempre en la superficie de los materiales y conductores. Aspin Bubbles no es un modelo, no es una teoría, no es una casualidad o manipulación para obtener ciertos resultados. Tiene un soporte matemático en todo lo que consigue, su ingeniería mecánica de inicio es simple, sólo dos sustancias, A y B que conforman el éter que llena el espacio, dos sustancias que con energía se transforman en tones, positón A y negatón B, que éstos (burbujas pulsantes) con la vibración anarmónica de sus membranas producen ondas esféricas anarmónicas soportadas por el éter, y una sóla interacción mecánica entre las ondas y los tones. Los tones se autopropulsan en este campo de ondas. No hay más, y a partir de esto se va construyendo todo lo que conocemos. Recordemos algunos otros resultados importantes no mencionados: 1.- Unifica todas las fuerzas conocidas. Realmente las obtiene con soporte matemático y les da sentido mecánico a todas: Fuerzas eléctricas, magnéticas, gravedad, Casimir, nucleares, etc. 2.- Da sentido al proyecto La transformada de "Aspin Bubbles", ensayo de un complemento a la transformada de Galileo[4]. 3.- La antimateria permitida se construye intercambiando positones por negatones y viceversa. 4.- Obtiene la precesión del perihelio de los planetas (se publicará con la relatividad) 5.- Corrobora resultados de la mecánica cuántica y está de acuerdo con el principio de incertidumbre. Los tones son muy difíciles de localizar debido a la pulsación de su membrana que modifica constantemente su tamaño. Ver ejemplos en la última tabla (tamaños del negatón 2 · RMB = 3, 97744 ·10-18 m y 2 · RmB = 4,63194 ·10-31 m para una energía del protón de 9, 382720 ·108 MeV). 17

6.- Debido a la variabilidad del tamaño de los tones, un electrón excitado puede superar perfectamente la trampa de Penning ( RmB « 10-22 m ). Como decíamos en un principio, Aspin Bubbles no es un modelo, un modelo o una teoría fracasaría enseguida al intentar explicar todos los fenómenos físicos conocidos. No hay ninguna teoría o modelo que pueda abarcar todo, se tiene que limitar a su campo de actuación. Sin embargo, Aspin Bubbles va demostrando poco a poco que sí puede, de ahí que estemos convencidos de su potencial futuro. El protón, como hemos visto, no es una manipulación, es una obra de ingeniería perfecta, y nos enseña el camino para estructurar, con mucho trabajo, toda la materia. Para comprobar todos los resultados del Protón, adjuntamos un ANEXO copia del programa MATHEMATICA que nos ha ayudado mucho en la consecución de Aspin Bubbles. REFERENCES .- [1] Lana-Renault, Yoël (2006): Aspin Bubbles: Mechanical Project for the Unification of the Forces of Nature. Journal online APEIRON, Vol 13, No 3, July, 344-374. http://redshift.vif.com/JournalFiles/V13NO3PDF/V13N3LAN.PDF http://es.arxiv.org/abs/nucl-th/0106021v5 http://es.arxiv.org/ftp/nucl-th/papers/0106/0106021.pdf http://www.yoel-lana-renault.es/ .- [2] Lana-Renault, Yoël (2010): Aspin Bubbles y la fuerza de la gravedad http://www.yoel-lana-renault.es/AB_y_la%20fuerza_de%20_la_gravedad_v2.pdf http://www.yoel-lana-renault.es/Aspin_Bubbles_and_the_force_of_gravity.pdf en espera de publicación .- [3] Lana-Renault, Yoël (2009): Aspin Bubbles y la deflexión gravitatoria. Infinite Energy Magazine. Issue 99 (Sep/Oct 2011). http://www.yoel-lana-renault.es/LanaRenaultIE99.pdf http://www.yoel-lana-renault.es/AB_y_la_deflexion_gravitatoria.pdf .- [4] Lana-Renault, Yoël (2008): La transformada de "Aspin Bubbles", ensayo de un complemento a la transformada de Galileo http://www.yoel-lana-renault.es/LatransformadadeAspinBubbles.pdf .- Lana-Renault, Yoël (2000): Exact zero-energy solution for a new family of Anharmonic Potentials. Revista Academia de Ciencias. Zaragoza. 55: 103-109. http://www.yoel-lana-renault.es/ExactzeroenergyAcadCiencias.pdf http://arxiv.org/abs/physics/0102054 .- Lana-Renault, Yoël (1998): Modelo de constitución interna de la Tierra. Tesis Doctoral, Departamento de Física Teórica, Universidad de Zaragoza, 146 pp. http://zaguan.unizar.es/record/1906# http://zaguan.unizar.es/record/1906/files/TUZ_0029_lana_modelo.pdf .- Lana-Renault, Yoël (2006): Foro Astroseti, Astrofísica Tema: Michelson-Morley, Bradley, Fizeau y "Aspin Bubbles" http://foros.astroseti.org/viewtopic.php?t=2922 18

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