Ley de los circuitos magnéticos Paralelismo entre circuitos eléctricos y circuitos magnéticos LEY DE HOPKINSON LEY DE OHM
Ley de Faraday-Lenz I (Gp:) Cuando el flujo magnético concatenado por una espira varía, se genera en ella una fuerza electromotriz conocida como fuerza electromotriz inducida
(Gp:) Una combinación de ambas
(Gp:) la variación de la posición relativa de la espira dentro de un campo constante
(Gp:) La variación temporal del campo magnético en el que está inmersa la espira
(Gp:) La variación del flujo abarcado por la espira puede deberse a tres causas diferentes
Ley de Faraday-Lenz II (Gp:) Ley de inducción electromagnética: Faraday 1831
(Gp:) “El valor absoluto de la fuerza electromotriz inducida está determi-nado por la velocidad de variación del flujo que la genera”
(Gp:) Ley de Lenz
(Gp:) “la fuerza electromotriz inducida debe ser tal que tienda a establecer una co-rriente por el circuito mag-nético que se oponga a la variación del flujo que la produce”
(Gp:) Oposición al aumento del flujo
Ley de Faraday-Lenz III (Gp:) Espira sin resistencia eléctrica R = 0
(Gp:) + (Gp:) A (Gp:) B
(Gp:) S (Gp:) N (Gp:) Movimiento (acercándose)
(Gp:) A (Gp:) B
Ley de Faraday-Lenz IV (Gp:) Oposición al aumento del flujo
(Gp:) + (Gp:) A (Gp:) B
(Gp:) S (Gp:) N (Gp:) Movimiento (alejándose)
(Gp:) A (Gp:) B
Ley de Faraday-Lenz V (Gp:) Bobina con N espiras (Gp:) B (Gp:) A
(Gp:) Si todas las espiras concatenan el mismo flujo
(Gp:) +
+ Ley de Faraday-Lenz VI (Gp:) Bobina con N espiras, resistencia R, conectada a una fuente de tensión exterior
(Gp:) Flujo producido por la corriente que circula por la propia bobina. Si el medio es lineal, el flujo es proporcional a la corriente
(Gp:) L coeficiciente de autoinducción
(Gp:) (Gp:) N espiras (Gp:) (Gp:) (Gp:) (Gp:) (Gp:) (Gp:)
(Gp:) +
Unidades de las magnitudes electromagnéticas INTENSIDAD DE CAMPO MAGNÉTICO H : Amperios Vuelta/m INDUCCIÓN MAGNÉTICA B : Tesla (T) FLUJO MAGNÉTICO f : Weber (Wb) 1Wb=Tesla m2 FUERZA MAGNETOMOTRIZ F : Amperios Vuelta FUERZA ELECTROMOTRIZ INDUCIDA e : Voltio (V)
Pérdidas por histéresis I (Gp:) (Gp:) N espiras (Gp:) (Gp:) (Gp:) i(t) (Gp:) (Gp:) Sección S (Gp:) (Gp:) Longitud línea media (l) (Gp:) (Gp:) Núcleo de material (Gp:) (Gp:) ferromagnético (Gp:) (Gp:) U(t) (Gp:) + (Gp:) Resistencia interna R (Gp:) Longitud l
(Gp:) Energía pérdida por efecto Joule en R
(Gp:) Energía pérdida por proporcional al área del ciclo de hitéresis y al volumen
Pérdidas por histéresis II (Gp:) Las pérdidas por histéresis son proporcionales al volumen de material magnético y al área del ciclo de histéresis
(Gp:) Inducción máxima Bm
(Gp:) Frecuencia f
(Gp:) PHistéresis= K f Bm2 (W/Kg)
(Gp:) Cuanto > sea Bm > será el ciclo de histéresis
(Gp:) Cuanto > sea f > será el número de ciclos de histéresis por unidad de tiempo
Corrientes parásitas I Sección transversal del núcleo (Gp:) Flujo (Gp:) magnético
(Gp:) Corrientes parásitas
Las corrientes parásitas son corrientes que circulan por el inte-rior del material magnético como consecuencia del campo. Según la Ley de Lenz reaccionan contra el flujo que las crea reduciendo la inducción magnética, además, ocasionan pér-didas y, por tanto, calentamiento (Gp:) Pérdidas por corrientes parásitas: Pfe = K f 2Bm (W/Kg)
Aislamiento entre chapas (0,001 mm) Chapas magnéticas apiladas (0,3 – 0,5 mm) Flujo magnético Menor sección para el paso de la corriente (Gp:) Los núcleos magnéticos de todas las máquinas Se construyen con chapas aisladas y apiladas
Corrientes parásitas II
Pérdidas en el hierro 0 5 10 15 1,0 0,5 1,5 2,0
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