Realizamos el mismo procedimiento pero cambiando de resistencia, usamos ahora la de 217 kΩ. Es necesario esperar el mismo tiempo (2 s) luego de haber comenzado la grabación y antes de soltar el pulsador, porque a continuación haremos un gráfico comparativo de ambas mediciones (gráfico 1) con el objeto de comparar ambas curvas. De este modo, obtuvimos la curva roja que se muestra en el gráfico 1.
Una vez guardado este gráfico, llevaremos a cabo una nueva medición para realizar el segundo gráfico: cambiando el capacitor por el de 100 μF y la resistencia por la de 217 kΩ. Obtenida esta curva, de color azul, volvimos a medir, pero cambiando el capacitor, por el de 10 μF, manteniendo la resistencia. Así obtuvimos la curva roja. ésta la ponemos en un mismo gráfico con la primera y confeccionamos así el gráfico 2.
Con el objetivo de comparar, pusimos en un mismo gráfico las curvas correspondientes al capacitor de 10 μF con ambas resistencias (217 kΩ y 46 kΩ) (rojo y verde correspondientemente) y al capacitor de 100 μF con la resistencia de 217 kΩ (curva azul). Este será el gráfico 3.
Segunda parte: circuito rectificador
Para realizar esta parte del trabajo utilizamos el protoboard conectado al generador de onda que suministrará una ddp variable en el tiempo de forma sinusoidal (fuente de corriente alterna).
Para comenzar, armamos un circuito como figura en la figura 2, que constará de una resistencia de 1 kΩ, un diodo conectado en serie a la misma y los dos sensores de voltaje conectados uno en paralelo a la resistencia y el otro a la fuente.
R: resistencia
D: diodo
E: fuente
Figura 2: esquema del circuito rectificador.
Al encender la fuente y pulsar "Monitorear" en la ventana del programa "Science Workshop", archivo RECTIFIC.sws, obtenemos un gráfico de V = f (t) que muestra dos curvas diferentes: la verde (voltaje de entrada) es una función sinusoidal continua, y corresponde a los datos recogidos por el sensor conectado a la fuente; la roja (voltaje de salida), corresponde a los datos obtenidos de la resistencia. Esta segunda coincide con la primera en los valores positivos, y presenta mesetas en 0 cuando la otra está en los valores negativos (gráfico 4). Luego conectamos al revés el diodo, obteniendo el gráfico 5, similar al 4 pero que presenta meseta cuando la ddp es positiva y máximos cuando es negativa. Estos dos gráficos corresponden a rectificaciones de media onda.
Tras grabar los gráficos, agregamos al circuito, en paralelo a la resistencia, un capacitor de 10 μF, como muestra la figura 3, para estudiar una diferente rectificación que la anterior.
R: resistencia
D: diodo
C: capacitor
E: fuente
Figura 3: esquema del circuito utilizado para estudiar el circuito rectificador mejorado.
Nuevamente hacemos circular corriente alterna, y apretamos "Monitorear", para obtener el gráfico 6. En él, la curva verde representa nuevamente el voltaje de entrada, mientras que la curva roja, el de salida. En este caso no presenta mesetas en 0, sino pequeñas hipérbolas descendentes correspondientes a la descarga del capacitor cuando el diodo impide el paso de corriente y luego retoma la curva sinusoidal cuando sí circula corriente.
Ahora, trabajando con la misma resistencia pero con el capacitor de 100 μF, repetimos la medición obteniendo el gráfico 7. En este nuevo gráfico encontramos caídas cuando el diodo no permite el paso de corriente pero son mucho menores que en el caso anterior.
Finalmente, con el fin de optimizar el resultado y así obtener el gráfico 8, cambiamos la resistencia por la de 217 kΩ y utilizamos el mismo capacitor que el caso del gráfico 7. Así, logramos definitivamente rectificar la corriente.
Resultados experimentales:
Gráfico 1:
Verde: R = 46 kΩ y C = 10 μF
Roja: R = 217 kΩ y C = 10 μF
Gráfico 2:
Rojo: R = 217 kΩ y C = 10 μF
Azul: R = 217 kΩ y C = 100 μF
Gráfico 3:
Tres curvas juntas: azul: C = 100 μF; R = 217 kΩ.
roja: C = 10 μF; R = 217 kΩ.
verde: C = 10 μF; R = 46 kΩ.
Gráfico 4:
Verde: voltaje de entrada
Roja: voltaje de salida
R = 1 kΩ
Gráfico 5:
R = 1 kΩ
Gráfico 6:
R = 1 kΩ
C = 10 μF
Gráfico 7:
R = 1 kΩ
C = 100 μF
Gráfico 8:
R = 217 kΩ
C = 100 μF
Todos los gráficos del trabajo práctico representan V = f (t). Para la primera parte del trabajo podemos observar que a mayor resistencia, mayor tiempo de descarga del capacitor; esto mismo ocurre cuanto mayor es la capacidad del mismo, trabajando con una misma resistencia. Vemos además que la función que describe el capacitor al descargarse es exponencial.
Los gráficos correspondientes a la segunda parte del trabajo práctico nos muestran las diferentes maneras de rectificar una corriente alterna, y los diferentes grados de rectificación logrados con diferentes elementos. Vemos que al utilizar únicamente el diodo y la resistencia se obtiene un peor resultado que combinándolo con un capacitor, dado que en el gráfico 6 no presenta mesetas en 0. Al aumentar C en el gráfico 7, la diferencia entre mínimos y máximos resulta ser menor que en el gráfico anterior; pero de todas maneras, la mejor la rectificación la obtenemos aumentando también R: en el gráfico 8 no observamos mesetas en 0 ni variaciones.
Conclusiones
Como en el trabajo práctico necesitamos saber la capacidad de carga que tiene cada capacitor, pero no contamos con un instrumento para medirla, usamos la relación entre la ddp y la carga que es C = Q/V.
El capacitor, en su descarga, describe una función que nosotros aproximamos a una exponencial decreciente que presenta una asíntota en 0, es decir que el capacitor, según nuestra apreciación sobre las exponenciales nunca presenta un valor de 0. Su descarga completa depende de la escala del elemento utilizado para realizar la medición. Esta función asintótica no tiene una velocidad de descarga igual en la primera mitad que en la segunda, sino que la descarga es más rápida en la primera mitad y más lenta en la segunda. Debido a la dificultad para establecer cuándo la ddp es igual a 0 (el tiempo es infinito si nos atenemos a la exponencial), por convención se estableció el tiempo característico para poder hacer una comparación entre diferentes tiempos de descarga. éste se obtiene trazando la recta tangente al punto máximo de la curva, que determina un valor en el eje de las abscisas (t), que corresponde a un valor de ddp equivalente al 68 % de la disminución de la misma.
Cuando se utiliza una misma resistencia, pero cambiamos el capacitor por uno diferente, se observa una diferencia en la curva, observable en el gráfico 2. El tiempo de descarga es mayor para una mayor capacidad del elemento, debido a que este último puede almacenar una mayor cantidad de cargas y por lo tanto, si se encuentra con la misma oposición al paso de corriente que en el otro caso, precisa más tiempo para descargarse. Así, el capacitor de C = 100 μF emplea más tiempo que el de C = 10 μF.
Por otro lado, cuando se usa un mismo capacitor (de 10 μF) pero resistencias diferentes (gráfico 1) se presenta nuevamente una variación en el tiempo de descarga. éste es mayor cuando se usa una resistencia de mayor valor dado que presenta una mayor oposición al paso de cargas, disminuyendo la intensidad (I = Q/t = V/R). Q es la carga en el capacitor. Es decir que a una misma capacidad de carga, la corriente es diferente.
Como conclusión general podemos sacar que tanto a mayor capacidad como a mayor resistencia, mayor es el tiempo de descarga.
Ya en la segunda parte, analizamos que si se conecta el diodo como fue explicado primeramente, al comparar el V resultante con la ddp de la fuente presentará máximos en sus curvas positivas y mesetas en 0 para los valores negativos ya que en estos casos el diodo opone una resistencia infinita al paso de corriente. Cuando se conecta en la segunda posición ocurre lo mismo pero invertido, presentando mesetas en los intervalos que anteriormente presentaban máximos y viceversa.
Con el capacitor conectado en paralelo a la resistencia, la intensidad de la corriente se divide en 2 cuando el diodo permite su circulación: una parte carga el capacitor y la otra pasa por la resistencia. Si el diodo no la permite, la circulación sólo se produce en la sección donde están unidos el capacitor y la resistencia debido a que el primero se descarga a través de la segunda.
La curva, cuando los tres elementos se encuentran en el circuito (circuito rectificador mejorado), tiende a rectificarse o lo hace (dependiendo de las características de la resistencia, del capacitor y del elemento de medición). Esto implica que en los intervalos de tiempo donde el diodo impide el paso de corriente el capacitor se descarga, otorgando una ddp al circuito que desciende exponencialmente y que asciende nuevamente al reanudarse la circulación de corriente.
Trabajando con una misma resistencia se aprecia que la rectificación es más eficaz a mayor C, y al hacerlo con un mismo capacitor, lo es a mayor R. Esto ocurre por las razones antes explicadas. Es por esto que seleccionamos la resistencia más grande y el capacitor de mayor capacidad entre los ofrecidos para optimizar la rectificaión: el tiempo característico de este capacitor es mayor por ser la oposición al paso de corriente más grande.
Para optimizar la rectificación es necesario un tiempo de descarga mucho mayor que el tiempo de variación o el período de la fuente. De esta forma logramos que la descarga disminuye muy poco en el intervalo de tiempo que el diodo no permite la circulación de corriente.
Autor:
Agustín Binora
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